Applications de la Thermodynamique. 257 



venu le premier, en prenant la loi cI'Ampére pour point de départ de ses re- 

 cherches. 



Peu de temps après la découverte de F. E. Neimann, Weber 1 ) donna 

 an Potentiel Electrodynamique une autre forme; c'est la forme que l'on obtient 

 en faisant usage de l'expression de II donnée par l'égalité (23). 



Enfin, en faisant usage de l'expression de 11 donnée par l'égalité (25), 

 on obtient l'expression du Potentiel Electrodynamique que M. Helhholtz a 

 obtenue 2 ) en généralisent les formules de F. E. Nkimann et de Weber. 



Une remarque est nécessaire. La démonstration par laquelle nous venons 

 d'arriver à la détermination des fonctions ®(r) et //(>•) suppose les conducteurs 

 réduits ;ï de simples lignes. Dans la réalité, les conducteurs sont toujours 

 constitués par des fils d'une certaine épaisseur. La démonstration précédente 

 ne sera donc valable que si la variable r est assujettie à prendre des valeurs in- 

 comparablement plus grandes que les dimensions auxquelles un conducteur ma- 

 tériel peut être supposé réduit. Elle ne peut rien nous faire prévoir relative- 

 ment aux valeurs (pie prennent ces fonctions pour les très petites valeurs de r. 



1 ) W. Weber. Elektrodynamische Maassbestimmungen. Leipzig, 1K4U. 



-) H. IIelmholtz. Ueber die Gesetze der inconstanten elektrischen Ström* in körperlich aus- 

 gedehnten Leitern. Verhandlungen des naturhistorisch-medicinischen Vereins zu Heidelberg. Bd. V. 

 p. 8ti, 1870. — 11. Helmholtz, Wissenschaftliche Abhandlungen. T. I, p. 539. — II. IIelmholt/., 

 Ueber die Theorie der Elektrodynamik. Erste Abhandlung. — Ueber die Bewegungsgleichungen der 

 Elektricität für ruhende leitend/ Körper. Bokchardt's Journal für reine und augewandte Mathematik. 

 Bd. LXXII, p. 76. — AVissenschaftliche Abhandlungen. T. I, p. 567. 



