Applications de la Thermodynamique. 2(îl 



statique 11 " pendant la modification considéré est égale, au signe près, au tra- 

 vail dl\ effectué, en vertu des déformations imposées au système, par les 

 forces qui agissent conformément aux lois de Coulomb entre les particules 

 électrisées du système. 



Enfin, par l'effet des modifications imposées au système, les quantitées L p 

 varient de dL jr les quantités M pq de dM pq , en sorte que le Potentiel Electro- 

 dynamique du système augmente de: 



On aura alors, en vertu de l'égalité (26) 

 à 



d * = dt 



E(U- TS) + PU + <-> A q, + <->B 'In + ••••+ <->, 'J, J dt 



~_ /; dh p + J_ I* I., äM M - d^, 



/'=i 



et, par conséquent, le travail non compensé dr effectué dans la modification 

 considérée aura pour valeur, en vertu de l'égalité (27) 



28) dr = - T E{U ■ - TS) + PS + & A q A + B q, + - • + & L q L 



dt 



J_ i; dL- J_ i p i„ dM n + dr+dr 



p=i 



Les termes qui entrent au second membre de cette égalité se rangent en deux 

 catégories bien distinctes. Tandis que le premier terme dépend de la dune 

 du déplacement impose aux diverses parties du système et ne dépend pas de 

 la grandeur de ce déplacement, les autres termes dépendent uniquement de la 

 grandeur du déplacement et sont indépendants de sa durée. Or, puisqu'il 

 s'agit d'une modification virtuelle, sa possibilité ne saurait dépendre du temps 

 arbitraire pendant lequel on la suppose effectuée. On peut donc supposer ce 

 temps aussi petit que l'on voudra et, pour discuter la possibilité de la défor- 

 mation, réduire l'égalité précédente à: 



dt = dy+ dr- Y_ i; dL p - Y I, lj äM„. 



Ce résultat, joint aux propriétés du travail non compensé, nous enseigne que 



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