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sons le segment AB entièrement libre tle se mouvoir et même de se détacher 

 du conducteur G. Cherchons quelles forces il faut lui appliquer pour le main- 

 tenir immobile. 



Supposons que, par une modification virtuelle, on l'amène à occuper la 

 position ÄB'. Les forces qu'on lui a appliquées effectuent dans ce déplace- 

 ment un travail dSK On ne peut plus écrire que le travail non compensé dv 

 est donné par l'égalité. 



dr = - d<l> + d^T 



car, à la fin de la modification, le système renfermerait deux circuits non fer- 

 més: le segment AB, et ce qui reste du circuit C lorsqu'on en a enlevé ce 

 segment. On ne peut même plus parler de travail non compensé. En effet, 

 la notion de Travail non Compensé, déduite des principes de la Thermodyna- 

 mique, a, comme ces principes, une origine purement expérimentale; cette no- 

 tion ne doit être appliquée qu'aux modifications que l'on peut, sans contradiction, 

 supposer réalisées d'une manière expérimentale. Or aucun fait d'expérience 

 ne saurait nous présenter un courant non fermé dont l'intensité ne soit pas 

 nulle aux deux extrémités. En effet, en chacune des extrémités du courant, 

 il arriverait pendant le temps dt une quantité Idt d'électricité positive ou né- 

 gative ; cette quantité n'en serait point enlevée, en sorte qu'au bout d'un temps 

 fini, quelque petit qu'il soit, l'électricité accumulée en ces points aurait une 

 densité infinie. 



Néanmoins il est aisé d'imaginer une modification dont la réalisation, 

 plus on moins difficile, ne soit pas absurde, à laquelle par conséquent les 

 principes de la Thermodynamique puissent s'appliquer, et dont l'étude per- 

 mette de déterminer dX 



Dans la modification virtuelle précédente, le point A décrit un chemin 

 AÄ et le point B un chemin BB' (fig. 2). Imaginons que, le long de ces 

 deux chemins, on ait tendu deux conducteurs électrolysables ou non, ces con- 

 ducteurs n'étant traversés par aucun courant au début de la modification, et 

 étant supposés à l'état neutre. Imaginons ensuite qu'on impose au circuit AB 

 le déplacement en question; l'extrémité A glissera constamment sur le con- 

 ducteur AÄ et recevra sans cesse le courant par ce conducteur, tandis que 

 l'extrémité B glissera sur le conducteur BB' qui emmènera le courant au 

 circuit C. On pourra alors, en désignant par dr le travail non compensé en- 

 gendré dans cette modification réalisable, par d<l> la variation subie dans cette 

 modification par le Potentiel Thermodynamique du système, ce Potentiel TJier- 

 modynamique étant calculé en tenant compte des conducteurs AA\ BB', écrire : 



