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P. D U H E M. 



conducteur AB, est proportionnelle à la grandeur de cette déformation et in- 

 dépendante de sa durée; nous désignerons cette seconde partie par 



&A 'là + ®B lui + ®L 'Il 



Reste à calculer la variation du Potentiel Electrodynamique du système. Or 

 il est aisé de voir que la valeur finale du Potentiel Electrodynamique du sy- 

 stème se déduit de sa valeur initiale en remplaçant dans le calcul, le segment 

 de conducteur AB par le segment de conducteur AA'B'B ; il revient au même 

 d'ajouter à la valeur initiale du Potentiel Electrodynamique du système le 

 Potentiel Electrodynamique du système proposé sur le circuit fermé AÄB'BA, 

 supposé décrit, dans le sens qu'indiquent les lettres, par un courant ayant 

 même intensité que le courant qui circule clans le circuit G. Ce Potentiel 

 est une quantité infiniment petite du même ordre que l'aire ABA'B', c'est à 

 dire du même ordre que le produit de la longeur du segment AB par le 

 chemin que décrit un point de ce segment lorsque celui-ci passe de AB en 

 A'B'. Désignons par d^ ce Potentiel, et nous aurons 



d 



dr ~ — 



dl 



\E( U - TS) + P2J + H A q A + ® B q«+---- + <->,, q 



- d\u( U - TS) + P2] + ® A q A + B q B+ ....+ & l q L 



+ d*T- d^+ dX 



Le premier terme dépend uniquement de la durée du déplacement et ne dé- 

 pend pas de sa grandeur; on peut supposer le déplacement assez rapide pour 

 que ce terme devienne négligeable; on a alors, pour discuter la possibilité de 

 la modification virtuelle considérée, l'égalité 



dr = - cV 



Si donc la condition 



E(U - TS) + P2J + A q A + (■),, q l: +■■■ M ; , q ,. 



-\-d3T- dS>+dX 



E(U- TS) + PU + ® A q A + ® B q B +■•••+ ® L q L 

 + d^-dX-dX>A) 



est remplie, la modification considérée sera impossible; le segment AB ne 

 pourra se déplacer. 



Considérons le même système, portant les mêmes charges électriques, 



