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les forces électrodynamique qui sollicitent l'élément AB aura pour valeur LdX. 

 De même un rotation virtuelle dp autour de O Y leur fera produire le travail 

 Md(i, et une rotation virtuelle dm autour de OZ leur fera produire le tra- 

 vail Ndv. 



Supposons que la rotation dv autour de OZ ait fait prendre à l'élément 

 AB la position A'B'\ le travail virtuel Ndv effectué par les actions électro- 

 dynamiques qui agissent sur l'élément est, au signe près, égal au Potentiel 

 Electrodynamique du système sur le circuit infiniment petit ÄBBAA' par- 

 couru, dans le sens indiqué par l'ordre de lettres, par un courant d'intensité I 

 égal à celui qui parcourt AB de A en B. Ce Potentiel est représenté par 

 l'expression suivante: 



d^=lfl p |Y#(V) cos ra ds ds p , 



la première intégrale s'étendant à tous les éléments ds du circuit A'B'BAA', 

 la seconde à tous les éléments ds t , du circuit p. 

 Calculons l'intégrale 



H(r) cos ra ds, 



r étant la distance du milieu de l'élément ds au milieu d'un certain élément 

 ds p} et ra l'angle des deux éléments ds et ds p . 



Le point est à la fois le milieu de l'élément AB et le milieu de l'élé- 

 ment AB'. Désignons par q la distance du point au milieu 0' de l'élé- 

 ment ds p . La distance du point B au milieu de l'élément ds,, sera, en dé- 

 signant par h l'angle que l'élément AB fait avec la droite 00': 



AB 



Q — COS H 9 • 



La distance du milieu de l'élément BB' au point 0' sera, en désignant par 

 d l'angle de l'élément BB' avec la droite 00' 



AB BB' 



q — cos h -^— — cos & — ^— • 



De même la distance du milieu de l'élément AÄ au point 0' est: 



AB AÄ 



Q + COS H —COS i)' — y — 



Soit ra, l'angle de l'élément AÄ avec l'élément ds p ; l'élément BB' fera avec 

 l'élément ds p un angle «„ supplémentaire de ra,. Nous aurons alors: 



