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E(U l - ILS',) + PS, + ©, Q t + .; J_ 'lV 



+ E{U. 2 - 2BJ + PS % + W 2 Q 2 + l Y. <i V 



•i 



+ 



+ E(U, - TS P ) + PE P H- & p Q p + - £ Y_ qV 



p 



+ 



+ E(U n - TS n ) + P2„ + é>„ Q n + *- Y fJ V. 



Toute notre attention doit se porter sur la seconde partie du Potentiel Ther- 

 modynamique, partie que nous désignerons par 11. 



Pour déterminer la quantité 11, nous commencerons par faire sur cette 

 quantité certaines hypothèses analogues à celles que, dans la première partie, 

 nous avons faites sur la quantité #'. Nous supposerons en première lieu que 

 la quantité 11 ne dépende ni des dérivées par rapport au temps des coordon- 

 nées des divers points du système, ni des dérivées par rapport au temps des 

 courants. 



De cette hypothèse nous déduirons immédiatement, par un raisonnement 

 analogue à celui que nous avons fait sur la quantité •&', que la quantité 11 

 dépend uniquement de la position des divers éléments qui forment le système 

 et des intensités des courants qui traversent ces éléments. 



Outre ces résultats, nous possédons sur la fonction II le renseignement 

 suivant: lorsque les éléments qui composent le système se groupent de ma- 

 mière à former des conducteurs fermés parcourus par des courants uniformes, 

 la quantité il se réduit au Potentiel Electrodynamique pris soit sous la forme 

 donnée par F. E. Neumann, soit sous la forme donnée par W. Weiser, soit 

 sous la forme donnée par M. Helmholtz, ces trois formes étant, dans ce cas> 

 équivalentes. Si nous adoptons pour ce Potentiel la forme donnée par M. 

 Helmholtz, forme qui renferme les deux autres comme cas particuliers, nous 

 voyons sans peine que l'on doit avoir 



