292 P. D v h E m. 



Le travail non compensé produit par la modification considérée doit évidem- 



/ dI \ T 



ment être du même ordre que ds'd\-% I. La variation de la somme des 



termes du Potentiel Thermodynamique qui précèdent F(l, 2, • • • • p, • • • ■ n) 

 est déjà, comme nous l'avons remarqué, de cet ordre de grandeur. Par con- 

 séquent la quantité dF(\, 2, ■ ■ ■ ■ p, ■ ■ ■ n) doit être de l'ordre de grandeur 



fdl\ . . „. , , 



de ds ■ d ( -j- J. On voit ainsi que 1 integrale 



ft dl' 



| v(2q sm e) f/fi de 



dl' * 



doit être finie, -v- ayant des valeurs arbitraires lorsque e varie de à ., et 



étant seulement assujetti à avoir des valeurs égales et de signe contraire pour 



les valeurs de » équidistantes de .• 



De là, on déduit tout d'abord les égalités 



«, = 0, k 2 = 0, • ■ • • a p = 0, 



qui réduisent W(r) à la forme 



iV (r) =A +A, r + A a r 2 + ■ ■ ■ ■ + A n r n . 

 Revenons à l'étude de la quantité 



dFCL, 2, ■ • • -p, ■ ■ ■ • n) = - 2 ds ■ d (^ 1 ) Çv(2q sin e) ~ de. 



\as I J de 



L'égalité 



d/_-_l fdl\ 

 ds ~ 2q \ de)' a 



(dl \ dl 



dans laquelle [-r. J désigne la valeur que prend y- pour « = donne: 



ci 



Pour deux points P et p équidistants du point N, -j- a des valeurs égales et 

 de signe contraire. Il est alors aisé de voir que l'on a 



