Applications de la Thermodynamique. 297 



dynamiques exercées sur un segment de conducteur par un système de cou- 

 rants quelconques. 



Le Potentiel du système sur le circuit fictif considéré se compose d'au- 

 tant de termes qu'il y a de conducteurs dans le système. Chacun de ces 

 termes représente, au signe près, le travail virtuel des actions électrodynamiques 

 exercées sur le segment de conducteur AB par le conducteur auquel il se 

 rapporte. 



Le théorème précédant, appliqué au cas oîi la longueur du conducteur 

 AB est infiniment petite, permet de déterminer les actions exercées par un 

 courant isolément réalisable quelconque sur un élément de courant quelconque. 

 Nous allons exposer cette détermination. 



Le conducteur que traverse le courant agissant est fermé ou ouvert. 

 L'intensité du courant varie d'une manière continue d'un point à un autre de 

 ce conducteur. Si le conducteur est ouvert, l'intensité s'annulle en ses deux 

 extrémités. 



Soit <ls un des éléments du circuit agissant; soit da l'un des éléments 

 du circuit fictif. Soit T l'intensité du courant qui traverse l'élément ds'. 

 Soit j l'intensité du courant qui traverse l'élément dö. Le Potentiel que nous 

 voulons calculer sera une somme de termes de la forme 



j ï da ds' 



- A - 



1 + A 1 



ros (r, da) ros (r, ds) + „ ros (da, ds') • 



Chacun de ces termes peut être écrit de la manière suivante: 



,rl— A (Tr cos (da, ds')i 

 10) -AjI'd6ds\- ri ^ + -±f-\. 



L'action exercée par le courant que nous envisageons sur un élément de cou- 

 rant ds peut toujours se réduire à une force appliquée au milieu de l'élément 

 ds, et à un couple. Trois translations virtuelles nous conduiront à la connais- 

 sance des composantes de la force. Trois rotations virtuelles nous donneront 

 la valeur des composantes de l'axe du couple. Commençons par calculer ces 

 dernières. 



