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r COUPLE. 



Soit AB = ds l'élément sur lequel s'exerce l'action. Soit 42 son milieu. 

 Soit I l'intensité au point 42 du courant qui le parcourt de A vers B. Au 



( \dl \ 

 point A, ce courant a pour intensité (I— g^ ds); au point i>', il a pour in- 

 tensité Il + % j- ds). Supposons cet élément rapporté à un système de co- 

 ordonnées rectangulaires OX, O Y, OZ, et désignons par L, M, N, les com- 

 posantes suivant OX, OY, OZ, de l'axe du couple qui sollicite cet élément 

 lorsqu'on a fait la réduction des forces au point Si. 



Par le point 42, menons un parallèle SiZ x à OZ. Faisons tourner l'élé- 

 ment AB d'un angle da autour de SiZ t , de manière à l'amener en A'B' (fig. 3). 

 Les actions électrodynamiques exercées par le courant considéré sur l'élément 

 AB effectuent dans ces conditions un travail Nda. Ce travail est égal, au 

 signe près, au Potentiel Electrodynamique du courant considéré sur un circuit 

 fictif composé de la manière suivante: 



1" L'élément A'B', parcouru de A' en B' par un courant ayant pour 

 intensité II— ; -y- ds ] au point A, 1 au point 42, (/ + - -5- ds) au 

 point B'. 



2" L'élément B'B, parcouru de B' en B par un courant d'intensité 



{ I+ ifs ds } 



3° L'élément BA, parcouru de B en A par un courant ayant pour ïn- 



( \ dl \ 1 1 dl \ 



tensité \I J r 2 ^-dsj au point B, I au point 42, 1 1— - -y- ds 1 au 



point A. 



4" L'élément AA', parcouru de A en Ä par un courant d'intensité 



Désignons par oj l'angle de l'élément AB avec l'élément ds', par r la 

 distance de 42 au milieu de ds'. Le troisième élément BA fournira au Po- 

 tentiel que nous voulons calculer, conformément à l'égalité (10), un terme 

 ayant pour valeur 



