Applications de la Thermodynamique. 303 



x — x' âx y — y dy 

 C , il — X\ r cls r äs~\ cos a, sin(ds,z)) 



Ce terme est égal au ternie (11), mais de signe contraire. On voit donc que 

 le Potentiel d'un courant quelconque sur le circuit fermé A'B'BAA' est égal à 0. 

 Donc le travail virtuel effectué dans une rotation autour de OZ par les actions 

 électrodynamiques exercées par le courant considéré sur l'élément AB est égal 

 à 0. Donc aussi on a 



N=0. 



Un raisonnement analogue donnerait 



L = 0, 



31=0. 



Ainsi les actions électrodynamiques exercées sur un élément de courant quel- 

 conque par un conducteur linéaire quelconque se réduisent à une forme unique 

 appliquée au milieu de Vêlement. 



Nous allons maintenant déterminer la grandeur et la direction de cette 

 force. 



2" FORCE. 



Soient X, Y, Z, les composantes de la force qui agit sur l'élément 

 AB = ds, et qui est appliquée en son milieu il. Si nous déplaçons l'élément AB 

 (fig. 4) de telle façon que chacun de ses points décrive un chemin de lon- 

 gueur dx parallèlement à l'axe des x, le travail virtuel des actions électro- 

 dynamiques aura pour valeur Xdx. Ce travail est égal au signe près au 

 Potentiel Electrodynamique du système agissant sur un circuit fermé composé 

 de la manière suivante: 



1" L'élément ÄB', parcouru de Ä en B' par un courant dont l'intensité 



est I au milieu ß' de A'B', U—n'T^ 8 ) en ^> (^+2Ts^ s ) en ^ ' 



