Applications de la Thermodynamique. 



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§ IV. 



Comparaison des Formules précédentes avec les autres lois de l'Electrody nautique. 



Supposons tout d'abord que l'élément sur lequel agissent les forces don- 

 nées par les formules (15) appartienne à un courant uniforme. Dans ce cas, 



on a -t- = 0, et les formules (15) prennent la forme plus simple: 



16) 



Ce sont les formules auxquelles conduirait la loi de Grassmann. En effet la 

 loi de Grassmann consiste à supposer que l'action exercée par l'élément ds sur 

 l'élément ds se réduit à une force appliquée au milieu de l'élément ds et ayant 

 pour composantes : 



è = A II' ds ds' (ros a t 1 — ~tt V )> 

 * \ dx ds ds/ 



17) 



d} dy 0} 



in — A 1 1 ds ds cos m t TT t~ /) 



dy ds ds/ 



dr ds d 

 t = A II' ds ds' ros oj 3- -5-, -t 



ds ds ds 



La loi de Grassmann représente donc exactement faction d'un courant linéaire 

 quelconque sur un élément de corrant uniforme. 



La loi cI'Ampère conduit au même résultat que la loi de Grassmann pour 

 l'action d'un courant uniforme sur un élément de courant. Voyons si la loi 



