Applications de la Thermodynamique. 



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Cette nouvelle force dépend de la constante inconnue ?.. Il est facile de voir 

 que, quelle que soit la valeur de cette constante, la force dont il s'agit ne 

 s'évanouit pas en général ; il suffit évidennemcnt, pour justifier cette proposi- 

 tion, de démontrer qu'elle ne s'évanouit même pas lorsque le courant agissant 

 est uniforme. 



On a, d'une manière générale, 



dx' 



1 + X ds . 1 - X 

 y 



d i i + x à (x-x\ dj 



On peut donc écrire: 



Une intégration par parties donne: 



d /x — x 



dl 



à 7 



A Ts ds S r ^-^fs d " 



— x dl 



r , a ix — x\ , r x — an r x — x dl 



J ds \ r j ' * ' ' [ r J J r ds 



Le courant agissant est fermé, ou bien, s'il est ouvert, l'intensité du courant 

 qui le traverse s'annulle aux deux extrémités. On a donc 



/' 



.'■ — .c 



et, par conséquent, 



x dl' 



J ds \ r J c J r ds 



En reportant ce résultat dans l'epression de X 2 , et en faisant un calcul ana- 

 logue sur Y„ et sur Z , on trouve: 



Î0 MS ) 



dl 1 1 + X \ ç x — x dï 

 ds [~2~1 J ~~lr~d7 ' 



A^A 



7 ds -Y A j- ds I (x — x) Ao , ds , 



- ds 



•y - y dr 



ds 

 dl 



\ çy ~ y ai ■ di c , ôv 



) ds \ ~r w ds + A ds~ ds J r (y -*) ds- ds 



*. = 's(t 



2-s dï , dl 



— ds' ds +A dJ ds 



dy 



f*V-)%< 



