Applications de la Thermodynamique. 



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exerce sur un élément de courant ds une action dirigée suivant la droite qui 

 joint un point de ds à un point de ds' et ayant pour valeur 



1 + X dl dl' 

 r = A —jr— -=- -TT ds ds'. 



2 «.s- ds 



L'action du courant réalisable sur l'élément ds se réduit à une force appliquée 

 à cet élément ds et ayant pour composantes: 



1 + X dl rx' —x dT 

 X = A —x î- ds 



2 ds 



*f 



ds 



ds', 



1 + X dl ("if — y dl 



Y= A~ n , ds "j . ds . 



2 ds J r ds 



\ + xdi r 



g -s dl' 



-j-* ds . 



r ds 



Mais on a 



r- 



-■ r(l1 ' A' 



TT ds 



r ds 



r J [r ds' 



x' — x (h 



- x 



] äs'. 



f 1 ds 



T a la même valeur 



Or, si le courant agissant est fermé, la quantité 



aux deux limites de l'intégration. S'il est ouvert, I' s'annulle aux deux li- 

 mites de l'intégration. Dans tous les cas 



r =o. 



et l'on a 



1 + X dl /% ri dx 



x — x dr 



r ~ds' 



ds' 



Y = 



1 +X dl 



2 ds 



11 ds Çl' r l — - y ' ~ V — 1 ds" 

 ls J [ r ds r 2 ds' J ' 



1 + X dl 



1 dz' 



^^^M'w-°r%} 



ds, 



On voit alors que les quantités X, Y, Z, tendent vers lorsque la distance 

 de l'élément ds au courant agissant augmente au delà de toute limite. 



Le terme indépendant de la distance que renferme l'expression de B ne 



