Applications de la Thermodynamique. 323 



Le système étant ainsi remplacé par un système de courants linéaires, le 

 calcul de son Potentiel Thermodynamique et le calcul des actions exercées 

 sur un élément de volume du système peut immédiatement se déduire des 

 propositions posées dans ce qui précède. 



Calculons tout d'abord son Potentiel Thermodynamique. 

 Soient: E, l'équivalent mécanique de la chaleur, 



U, l'énergie interne que posséderait le système s'il était ramené 

 à l'état neutre sans changement de constitution physique ou 

 chimique, 



5, l'entropie du système dans les mêmes conditions, 

 P, la pression qu'il supporte, 



2, son volume, 



T, la température absolue, 



6, une quantité qui dépend de la constitution du corps au voisi- 

 p nage du point de coordonnés x, y, z, 



ij, la densité de l'électricité libre en ce point, 



W, le Potentiel Electrostatique, 



II, le Potentiel Electrodynamique. 



Le Potentiel Thermodynamique <L> sera donné par la formule 



29) <1> = E(U- TS) + P2+ fJL S dx dy dz + W + U, 



l'intégrale triple s'étendant à tous les éléments de volume dx dy dz du système. 



Ce Potentiel peut s'écrire sous une forme plus explicite. 



La quantité E (U — TS) + PU est la somme des quantités analogues re- 

 latives aux divers éléments du système. Si donc on désigne par <p une quan- 

 tité qui dépend de l'état physique et chimique de l'élément dx dp dz, mais 

 non de son état électrique, on pourra écrire: 



30) E(U-TS) + P2= CCfcp dx dy dz. 



Si l'on désigne par rj' la densité électrique au point de coordonnés x, y', z , 

 par r la distance du point de coordonnées x, y, z, au point de coordonnées 

 x, y, s, enfin par s une constante dont la valeur dépend de l'unité choisie 

 pour mesurer les charges électriques, on aura 



3 1 ) W : ê ÇÇÇÇÇf ® dx dy dz dx' dy' dz'. 



