376 L. Ijindelôï. 



tion du premier rayon autour du second. La direction de cette force est 

 donc déterminé par les trois cosinus 



dy dx 



ds ds „ 



Sin y sm y 



de sorte qu'elle a pour composantes sur les axes des x, y, s respectivement 



dy dx 



2'V(o --,-> — 2vco -y-> 0. 

 ds ds 



d*x 

 En égalant 1 accélération -77? à la somme des composantes suivant 1 axe des 



x de toutes ces forces réelles et fictives, et ainsi des autres, ont parvient 

 sans plus de calcul aux équations (2). 



2. On peut déduire des équ. (2), sans faire aucune hypothèse sur la 

 figure du glohe terrestre, ni même sur la loi de la résistance, quelques pro- 

 priétés générales de la trajectoire. En multipliant ces équations respectivement 



dx dy ds 

 par t.! 57) j, et les ajoutant ensuite membre à membre, on trouve d'abord, 



en ayant égard aux relations 



Idx + mdy + nds = 0, 



et par suite 



On a d'ailleurs, en prenant l'arc s pour variable indépendante, 



