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du point n, et atteint de nouveau le parallèle C en un point m', en géné- 

 ral différent de m. En ce moment il vient de terminer une oscillation com- 

 plète et va en recommencer une seconde, toute semblable à la première, et 

 ainsi de suite indéfiniment. Ainsi le mobile continue d'osciller entre les pa- 

 rallèles C n et C t , en décrivant une suite de noeuds tangents alternativement 

 à l'un et l'autre de ces parallèles. Et comme la partie inférieure (méridio- 

 nale) de cbaque noeud est moins courbe que la partie supérieure, il s'ensuit 

 évidemment que les points de contact successifs sur chacun de ces parallèles 

 forment une série de points équidistants procédant vers l'ouest. La trajectoire, 

 en général, n'est pas fermée; elle tournoie indéfiniment autour de la terre. 

 Dans des cas particuliers il peut arriver cependant qu'elle revienne, après une 

 ou plusieurs révolutions, à son point de départ. 



Si les latitudes <p„, qp, des parallèles extrêmes, ou leurs rayons q , ç», 

 étaient donnés, on pourrait calculer la vitesse correspondante par la formule 



v = (Qi~ Qo) 



G), 



qui fait voir que la vitesse du mobile est égale à la différence des vitesses 

 linéaires de la rotation aux parallèles extrêmes. Dans le petit tableau suivant 

 nous donnons la vitesse linéaire de la rotation terrestre, en mètres par se- 

 conde, pour différentes latitudes, calculée en tenant compte de l'ellipticité du 

 méridien : 



D'après cela on trouve p. ex. que la vitesse qu'il faudrait imprimer au mo- 

 bile pour le faire osciller entre les latitudes de 50" et 60", est 299.51 - 233. n 

 = 66,40 mètres par seconde. Il faudrait une vitesse de 231.94, pour que la 

 trajectoire pût s'étendre depuis 60" de latitude jusqu'à l'équateur, et une vi- 



