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Il en résulte 



pour Krakatoa: A„ — 1 = + 3409'.so = + 56° 49' .so, 



„ Berlin: X„ - A„ = - 21 15'.« = - 35° 15'.« , 



et par suite: l a — l h = + 5524' .95 = + 92° 4' .95 , 



valeur qui s'accorde à O'.os près avec la différence de longitude donnée entre 

 ces lieux. Ainsi les paramètres dont dépend la trajectoire représentée par 

 l'équ. (2), se trouvent déterminés de manière à satisfaire aux conditions du 

 problème. 



Pour le temps t employé par le mobile à parcourir l'arc compris entre 

 le sommet et un point donné y de la trajectoire, on a la formule 



a% çiï dtp sine 



0} " «J i/l - x 2 sin 2 </' ~ sing) ' ^' 



Calculant cette valeur tant pour Krakatoa que pour Berlin et prenant la 

 différence des résultats, on trouve 



sin 6 



G)Jt = - — -4.5010.90, 

 sincp 



où ra doit être exprimé en minutes d'arc par heure de temps, en sorte que 

 log« = 2,955430. Substituant cette valeur ainsi que celles de 0, </> () et A, 

 on trouve logzW = 0,996514 et par suite 



M = 9*9200 . 



C'est le temps employé par l'onde athmosphérique pour passer de Krakatoa à 



Berlin. 



La distance directe entre ces lieux, mesurée suivant un grand cercle, est 



= 96° 7' 49". Avec la vitesse supposée v = 340" ! 7 par seconde, elle serait 



parcourue en 8,7156 heures. La rotation terrestre fait donc augmenter la 



longueur de la route suivie par le mobile entre ces points, ainsi que le temps 



9,9200 

 nécessaire pour la parcourir, dans le rapport de o 71 k<? = 1,1382. 



D'après l'observation déjà citée, la première oscillation barométrique, pro- 

 venant de l'éruption de Krakatoa, arriva à Berlin, à peu près 10 heures 

 après la catastrophe. Le résultat que nous venons de trouver, s'accorde 

 donc presque exactement avec cette observation. 



Parmi les points singuliers de la trajectoire on peut remarquer, outre le 

 sommet ou le point de contact avec le parallèle limite, deux autres, à savoir 



