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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



Nr. 25. 



men, iiuleni man sagt, dass die Capacität eines Coiiden- 

 sators mit fester isolirender Sul)stanz grösser ist als jene 

 eines idcntisclieu Luftcondensators. Das Vcrhältniss der 

 beiden Capaeitäten wird das specifischc Induivtions- 

 vermögen des Isolators bezogen auf Luft oder die 

 Dielektricitätsconstante desselben genannt; es ist 

 dies somit jene Zahl, mit welcher man die Capacität 

 eines Luftcondensators vervielfältigen muss, um jene des- 

 selben Condensators, in welchem aber die Luft durch 

 eine Schichte von derselben Dicke des zu untersuchen- 

 den Dielektrikums ersetzt ist, zu erhalten. 



Die hier angegebene Versuclismethode kann dazu 

 dienen, die Dielektricitätsconstante verschiedener Sub- 

 stanzen zu bestimmen und sie ist thatsächlich hierzu 

 verwendet worden. Es sind seitdem genauere Methoden 

 bekannt gemacht worden, deren Anwendung relativ ge- 

 Schwierigkeiten 



rmgen 

 fiossenen Jahre 



unterworfen ist. Im letztver- 

 wurde von A. Winke Iniann gezeigt, 

 dass das Telephon sich bei der Bestimmung von 

 Dielektrieitätsconstauten mit grossem Vortheile gebrauchen 

 lasse und dass diese neue Methode für diese Constanten 

 Zahlen liefert, welche in üebereinstimmung mit jenen 

 Zahlen sieh betinden, welche nach anderen Methoden ge- 

 wonnen werden. 



Der nach Winke Im ann angewendete Apparat be- 

 steht aus drei Metallplatten a, l> und c, welche kreis- 

 förmig sind und von denen a und h gleich sind, während c 

 einen kleineren Durchmesser hat. Die Platten (t und h 

 gehen in Messingdrähte aus, welche von Holzsäulen ge- 

 tragen werden; diese letzteren sind ihrerseits auf Sciditten 

 befestigt, welche längs einer Schiene sich Ijcwegen können, 

 die in Millimeter getheilt ist. Die Kreisscheibe (■ wird 

 isolirt von zwei Holzsäulen getragen. Die friüier ge- 

 nannten Schlitten besitzen Nonien und diesse gestatten 

 die Stellung der Schlitten bis auf • 05 mm sicher zu 

 schätzen. Die mittlere Platte c ist um eine horizontale 

 Axe drehbar eingerichtet; durch Stellschrauben können 

 alle drei Scheiben einander parallel gestellt weiden. 



Man verbindet zunächst die mittlere Scheibe mit 

 dem einen Pol der Secundärrolle eines kleinen im Neben- 

 zimmer aufgestellten Induetoriums, und leitet den anderen 

 Pol zur Erde ab. Mit der Scheibe et verbindet man das 

 eine Ende eines Telephondrahtes, während dessen das 

 andere Ende des Telephons ebenfalls zur Erde abgeleitet 

 ist. Die mittlere Scheibe wird nun entsiirechend den 

 Unterbrechungen des Inductionsapparates geladen und 

 entladen, diese Vorgänge wirken inducirend auf die bei- 

 den die Platten c umgebenden Platten a und /; und es 

 werden im Telephon die einzelnen Ladungen und Ent- 

 ladungen vernonnnen; die Intensität des Tones ninnnt 

 selbstverständlich bei Annäherung der Platten <i und c 

 zu. Das Telephon ist für Variationen der Ladung der- 

 art emptindlich, dass eine Verbindung des einen Pol- 

 drahtes mit der Scheibe a nicht nöthig ist, sondern dass 

 dieser Poldraht in nicht zu grosser Entfernung vom 

 Apparat frei in der Luft schwellen kann. 



Wird der eine vom Telephon kommende Poldraht 

 mit der Scheibe <t, der andere mit der Scheibe b verban- 

 den, so wird die Intensität des im Telephon gehörten 

 Tones ein Minimum, wenn die Scheibe c von den beiden 

 Platten a und b ' 

 Man kann diese Minimalwirkun^ 



einer der Platten a oder b gegen c erreichen. Ist dies 

 geschehen, so schaltet man eine dielektrische Platte oder 

 eine zu untersuchende FlUssigkeitsschichte zwischen c und a 

 ein. Der Ton wird hörbar und es ist eine neue Ein- 

 stellung der Platten it und b nothwendig, um den Ton 

 wieder zum Verschwinden zu bringen. Bezeichnet man 

 die Dicke der Luftschichte zu Beginn des Versuches 



in der gleichen Stärke intluencirt wird, 

 durch Verschiebuni;' 



zwischen der Platte <■ und u oder <■ und /' mit </, die Dicke 

 der dielektrischen Schichte mit c, das specitische Inductions- 

 vermögen oder die Dielektricitätsconstante des einge- 

 schalteten Isolators mit /i und muss man die Platte /* von 

 der ursprünglichen Stellung um l verschieben, damit der 

 Ton von neuem ein Minimum werde oder ganz ver- 

 schwinde, was übrigens nach den angestellten .Versuchen 

 niemals der Fall ist, so gilt die Beziehung: iI — X = 



d — e + — und daraus folgt für die Dielektricitätsconstante: 



j« = -3y- Man braucht deshalb nur die Bestimmung der 



Grössen c und l mit Genauigkeit vorzunehmen, um die 

 Dielektricitätsconstante der untersuchten Substanz nach 

 dieser Formel rechnen zu können. Die Dicke der Luft- 

 schichte, welche zwischen je zwei Metallplatten vor dem 

 Einschalten der untersuchten Substanz vorhanden ist, ist 

 ohne Einfluss auf das schliessliche Resultat, nur tritt, 

 wenn die Luftschiehte sehr dick ist, eine grössere Un- 

 sicherheit in der Einstellung auf und andererseits darf 

 die oben aufgestellte Gleichung dann nicht mehr als voll- 

 kommen den Verhältnissen entsprechend angesehen wer- 

 den. Die von Winkelmann in seinen Versuchen in 

 Anwendung gebrachte Ladungsdauer war ungefähr 

 V340 Sekunde; den Einfluss der Ladungszeit auf den 

 Werth des speeitischen Inductionsvermögens konnte der 

 genannte Forscher nicht in ebenderselben Weise zeigen, 

 wie einige seiner Vorgänger auf diesem Gebiete. — Nach 

 der dargestellten Methode konnte auch die Dielektricitäts- 

 constante von Flüssigkeiten bestimmt werden, dieselben 

 wurden in parallelepipedische Glaskästen eingeschlossen, 

 deren Dimensionen genau abgemessen wurden: ebenso 

 konnte die Dicke der zur Herstellung dieser Kisten ver- 

 Avendetcn Glasplatten allgemessen werden. Es wurde 

 zunächst der leere Glaskasten zwischen der Platte c und 

 eine der Platten « oder /) des Apparates gestellt und 

 dann ermittelt, bei welcher Stellung der Ton des Tele- 

 phons am schwächsten wurde; darauf wurde der Glas- 



speeifischcs 

 :keit iicfüllt 



Inductionvermögen zu 

 und eine der beiden 



trog mit der auf ihr 

 untersuchenden Flüssig. 

 Platten a oder b so lange gegen c verschoben, bis wieder 

 das Tonminimuin im Telephon hervorgerufen wurde. Nach 

 den obigen Betrachtungen konnte dann leicht die Dielek- 

 tricitätsconstante berechnet werden. Es zeigte sieh, dass 

 während bei festen Körpern die Wertlie, welche Winkcl- 

 mann für die Dielcktrieitätsconstante erhielt, im Allge- 

 meinen ziendich genau mit den nach anderen Methoden 

 erhaltenen Werthen stimmten, dies bei Flüssigkeiten nicht 

 der Fall war; die Dielektrieitätsconstauten der Flüssig- 

 keiten waren der Reihe nach grösser als die von an- 

 deren Forsehern angebcncn Wcrthe. Den Grund dieser 

 Erscheinung fand Winkelmann in der Durchbiegung 

 der den Kasten zusanmiensctzenden Glasplatten; in Folge 

 dessen tritt eine Vergrösserung der Dicke der FlUssig- 

 keitsschichte ein, welche der Platte <• des Apparates 

 gegenüber liegt. Diese Durchbiegung wurde von 

 Winke Im ann direet gemessen und die nach der von 

 ihm angewendeten Methode erhaltenen Werthe wurden 

 dementsprechend corrigirt; dann zeigte sich die Ueber- 

 niit 



emstimmung 



anderen Beobachtungen 



vollständig. 



Zum Schlüsse geben wir noch einige Dielektrieitäts- 

 constantcn an, welche Winke Im ann für verschiedene 

 feste Körper erhielt: es war die Dielektricitätsconstante 

 von bleifreieni Glas zu 7*1 1, von Glas, welches 45 % 

 Bleioxyd enthielt, 7 • 44, von Ebonit 2 • 72, von Paraffin 

 im Mittel 2 • 17, von Schellack im Mittel 3 • 10 gefunden 

 worden. Die nach obigen Bemerkungen coiTigirteu 

 Werthe der Dielektricitätsconstante für Flüssigkeiten 

 waren für Benzol 2 • 43, für Petroleum 2 ' 14, für 



