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NatnrwissciiSL'liaftlit'lie Wot'liensclirift. 



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zwar, (lass os für eine oiitleiu-litotc FlaiiniR' mit waelisou- 

 tloin BrciniordiirL'liiiicssor /uniniint , glcii-lii'n Ciaj^kou.suin 

 in der Zeiteinlieit vorausgesetzt, dass es (lagcycn für eine 

 IcncliteiuU' Flanniio liei einer f;e\vissen Urennerweitc einen 

 Iliilieininkt erri'iciit. 



Eine \vieliti,i;e FrajiC ist im Ferneren die, ol) die 

 Temperatur des Gases vor seiner Verbrennun:;-, d. h. ob 

 dessen Vorwärninni;- von Einfluss auf das Sti'aidnni;s\cr- 

 niögen sei. Aneii diese Frage ist von R. v. ilelmiu)ltz 

 einteilend uutersuelit worden. Die Gase, insl)csondcre 

 Leuelitgas mit Luft vermiseht, wurden dureb eine Brenner- 

 röbre geleitet, die von aussen einer 'J^emperatur von ea. 

 4"in" ausgesetzt war. i>ei dielten, iiell leuebtendcn i<1annnen 

 stieg die Straiiiung in Folge dieser \drwäi'mung um ea. 

 oÜ" „. Bei anderen Brennern mit nielitleuebteuden Flanunen 

 war keine Steigerung des Strablungsvcrnnigeus wabrzu- 

 nelimen. und in einzelnen Fällen beobaelitete R. v. Helni- 

 lioltz sogar eine Abnabme des Strablungsverniögens, 

 tnitzdem eine bedeutende Temperatursteigerung in der 

 Flamme Statt liatte. Zur Seliätzung der 'i'emperaturver- 

 liältnisse diente eine runde riatinselieilie, die in die 

 Flamme geiialten, in jeder vorgewärmten Flamme viel 

 kräftiger strahlte als in einer kalten. Die von der reinen, 

 nielitleuclitenden Verbrennung der Gase herriüirende 

 Strablung ninmit also mit der Vorwärmung der Flamme 

 ab; befinden sieii dagegen iu den Flammen feste Körper- 

 tlieilcben, wie z. B. fein vertlicilte Koiile, so uinmit die 

 Strablung der Flamme mit ihrer Vorwärmung zu. 



Sehen wir zu, wie v. Hehnholtz diese ziemlieli auf- 

 fällige Thatsaehe zu erklären sueht. 



Die kinetisehe Gastbeorie ninnnt an, ein Gas sei ein 

 Komplex von einzelnen in lebhafter Bewegung begi'itVenen 

 Jlolekeln. Die Bewegung kann eine fortschreitende sein, 

 neben derselben aber kann und wird es aueh eine innere 

 Bewegung geben, d. h. eine Bewegung, welche die Atome 

 im Innern des Molekels selbst ausführen, und welche in 

 einer Rotation oder einer Oszillati<in der Atome besteht. 

 Die Temperatur des Gases wird bedingt durch die leben- 

 dige Kraft der fortschreitenden Bewegung und diese 

 letztere steht aller Wahrscheinlichkeit nach ndt der Energie 

 der intramolekularen Bewegung iu einem ganz bestimmten 

 Verhältnisse. AVird das Gleichgewicht, das dadurch dar- 

 gestellt ist, dass die Energien der lieiden Bewegungen 

 dieses normale Verhältniss besitzen, gestört, indem die 

 eine oder die andere der beiden Energien zunimmt, so 

 strebt es sich von selbst wieder herzustellen. Nach 

 R. von Helmholtz's Annahme erzeugt nun die chemische 

 Verbindung zweier Elemente zunächst eine Steigerung 

 der inneren Energie und damit eine Gleichgewichts- 

 störung, in Folge deren die überschüssige innere Energie 

 sich iu äussere umwandelt, d. h. in solche, die wir als 

 Wärme empfinden. Diese Umwandlung findet so lange 

 Statt, bis der ueuc dem höheren Werthe der iuueren 

 Energie entsprechende Gleichgewichtszustand erreicht ist, 

 ein Vorgang, den R. v. Hehnholtz das Abklingen der 

 Verbrennung nennt. Wahrscheinlich wird diese Umwand- 

 lung mittelst der Zusammeustösse der Mulekeln geseheheu, 

 und wird daher um so rascher erfolgen, je häufiger die 

 Zahl der Zusammeustösse, d. h. je grösser die ursprüng- 

 liche Temperatur des Gases ist. Nehmen wir noch an, 

 dass, da die Strahlung nach den Versuchen von Julius 

 von der chemischen Xatur der Gase, resp. der Ver- 

 breunungsprodukte abhängt, dieselbe durch die Energie 



der inneren Miplekuhirbewegung bedingt sei, zumal durch 

 ihren üeberschuss, so lässl sicli leicht einsehen, dass wir 

 durch die Beschleunigung des Abklingens, d. h. durch 

 Vorwännung des (lases, dessen Strahlung nicht vergnissern, 

 sondern vielmehr eher verringern werden. Anders ver- 

 hält es sich bei den leuchtenden Flammen, in denen iesle 

 K(irpertlieilclien hau[)tsäclilich die Ausgangspunkte der 

 Strahlung sind. Da die Strahlung der testen Körjjcr mit 

 steigender Temperatur sehr rasch' zunimmt, leuchtet ein, 

 dass die Strahlung der hellen Flannnen mit deren Vor- 

 wärmung wachsen muss. 



Ein letzter Punkt, den ich noch berühren möchte, 

 ist der absolute Werth der Strahlung, d. Ii. die Anzahl 

 von Wärmeeinheiten, von Kalorien, welche die Flamme 

 in einer bestimmten Zeit aussendet. R. v. Hehnholtz maass 

 die Strahlung, die auf das Bolometer fiel, mit Hülfe von 

 Galvanometerausschlägen. AVie Versuche ergeijcn hatten, 

 waren diese Ausschläge genau propurlional den Strahlungs- 

 mengen, und es blieb nur noch übrig, die Konstante des 

 Bolometers zu bestimmen, d. h. die Grösse, welche iu 

 Kalorien angiebt, wie viel Strahlung in der Zeiteinheit 

 auf die Flächeneinheit des Bolometers fallen muss, damit 

 der Ausschlag der Galvanometernadel einem Scaleutheil 

 entsi)richt. Nimmt man als AVärmeeinheit die (iraunn- 

 Kalorie, als Flächeneinheit den Quadratcentimeter, als 

 Zeiteinheit die Sekunde, so ist die sogenannte Dimension 



der gesuchten Grösse ---, Orammkalovie 



lijuiuli'atceutnii. bociinde. Scalciitlicil. 

 Mit Hülfe dieser Konstanten lässt sich dann aus dem 

 Ausschlag des Galvanometers in einfachster Weise die 

 Strahlung berechnen, die auf das ganze Bohnneter fällt, 

 und ferner die Strahlung, welche die Flannne überhaupt 

 aussendet. Zur Bestinnuung der Bolometerkonstanten ist 

 nun allerdings erforderlich, dass man eine Licht- und 

 Wärme(iuellc besitzt, deren Strahlung man von vornherein 

 berechnen kann. Als solche diente !>'. v. Hehnholtz eine 

 Glidilampe. In einer Glühlampe ist nändich die strahlende 

 Energie entstanden aus der elektrischen Energie, welche 

 die Lampe verbraucht, und ist derselben gleich. Die 

 elektrische Energie aber kann ihrer absoluten Grösse nach 

 genau bestimmt werden durch Messung von Stromstärken 

 und Potentialdiftereuzen. Auf die nähere .Ausführung der 

 Methode, welche R. v. Hehnholtz anwendete zur Be- 

 stimnnuig der Bolonieterkcmstauteu, muss ich frt'ilich ver- 

 zichten; es sei nur bemerkt, dass er für diese Grösse 

 den AVerth von 5.33 Zehnmillionstel fand. Daraus folgerte 

 er, dass eine Wasserstottflanuue von 6 nun Basisdurch- 

 messer und einem Liter Konsum pro Minute, im Ganzen 

 111 Grammkalorien, eine gleich grosse entleuehtete 

 Leuchtgasflamme dagegen 272 und eine helle Leuchtgas- 

 flannne 452 Grannukalorien aussendet. Aus diesen 

 Grössen und deu Verbrenuungswärmeu lässt sieii dann 

 ferner die relative Strahlung berechnen, d. h. der lirucli- 

 theil der zur A^erbrennuug verbrauchten Energie, welcher 

 in strahlende Energie umgewandelt wird. Es ergab sich, 

 dass die AVasserstoft'fiannne nur 3,()3, die entleuehtete 

 Leuchtgasfiannne 5,12 und die helle Leuchtgasflannue 

 8,50 Proceute der verbrauchten Energie iu Strahlung um- 

 wandeln. Die übrigen von R. v. Helmholtz untersuchten 

 Flammen besassen eine ähnlieh kleine relative Strahlung, so 

 so dass also der Nutzeffekt, den wir im Allgemeinen bei 

 der Verwendung von Gasflammen erzielen, ein ausser- 

 ordentlich kleiner ist. 



