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gehoben, dass wir zu unwissend sind, um diesbezüglich heute schon etwas auszusagen: aber wir können 

 gegenüber jenen mechanistischen Erklärungsversuchen bemerken, dass sie selbst für einen wirklichen 

 Gummiball keine Geltung haben. 



Es handelt sich darum, ob der eine, kleinere Teil der Blase durch ein intensiveres Wachstum 

 des anderen Teiles eingestülpt werden kann. Hierbei sind drei Fälle möglich. Entweder ist der ein- 

 zustülpende Teil ebenso dick wie der restliche Teil (Taf. V, Fig. 2, rt = rt), oder sein Durchmesser ra 

 ist um die Hälfte kleiner als beim Ektoderm (rt), oder umgekehrt, das Entoderm (rt) ist zweimal so dick 

 als das Ektoderm (ra). Wenn wir auf den elementaren Diagrammen (Fig. 1 und 2), wo das Entoderm 

 dunkel schraffiert ist, den Druck des stärker wachsenden Ektoderms durch zwei Kräfte von der Grösse a b 

 und a,b, darstellen, so gelangen wir nach Konstruierung einfacher Kräfteparallelogramme zu der 

 Resultante Sm, (=Sm, Fig. 1), die im ersteren Fall, das ist, bei gleichmässiger Dicke des ganzen Balles, 

 nicht ausreichen wird, um an rtqs, an das Ektoderm, irgend welche Wirkung auszuüben ; es wäre denn, 

 eine Ausstülpung (Fig. 5 und 6). Ist aber das Entoderm um die Hälfte dünner, gleich raa,s, dann 

 werden die Komponenten des Druckes entsprechend grösser; sie sind z. B. gleich ac und a,c, (Fig. 2) 

 und die Resultante ist gleich Sn. In welcher Richtung wird sie aber wirken? Es leuchtet ein, dass das 

 Kräfteparallelogramm der Resultante — wie in Fig. 1 — nicht Stnm, sondern St,n,m, sein wird, wobei 

 Sn = ab ist, dass also die Resultante nicht .in der Richtung der Pfeile, sondern in entgegengesetzter 

 Richtung wirkt, so dass es sofort zu einer Ausstülpung nach aussen kommen würde. Es ist indessen 

 zu beachten, dass das Ektoderm nicht nur drückt, sondern auch wächst, und zwar, wie die Annahme 

 für die Konstruktion lauten muss, in allen seinen Teilen gleichmässig: infolgedessen wird sich auch der 

 Radius der Ektodermblase vergrössern. Ist nun der vom Entoderm eingenommene Oberflächenausschnitt 

 der ganzen Blastula aus schwachem Material, das sich nicht selbständig vergrössert, hergestellt, dann 

 würde es keineswegs zu einer Exogastrulation kommen, wie man dies vielleicht erwarten würde, sondern 

 die schwächere Membran würde einfach in die Ebene ausgedehnt werden, um dem Zuge der wachsenden 

 Blase folgen zu können (Fig. 3 und 4). Im dritten Fall, wo das Entoderm, wie wir es thatsächlich an 

 den meisten wirklichen Keimen sehen, massiver ist, wäre dasselbe durch den allzuschwachen Druck gar 

 nicht alteriert und das Ektoderm würde über ihm entweder eine kugelige Blase mit vergrössertem Radius, 

 oder eine oval abgeflachte Sphäre erzeugen (Fig. 9 und 10), wenn wir den durch die Starrheit des 

 Entoderms hervorgerufenen Ungleichmässigkeiten in der bisher gleichmässig fortschreitenden Ober- 

 flächenvergrösserung des Ektoderms Rechnung tragen wollen;*) das Entoderm aber wird sicherlich 

 nicht invaginieren, sondern — wie wir das an vielen Keimen in der That wahrnehmen — sich als 

 stärkere Vorwölbung abheben. 



Im vorigen Abschnitt, bei Schilderung der Gastrulation von Amphwxus haben wir gesehen, dass 

 einzelne Autoren den Einstülpungsvorgang als Folge einer Resorption des flüssigen Blastocoelinhaltes 

 durch die Entodermzellen zu erklären versuchten (Hatschek). Wir können dem Falle eine geeignetere 

 Formulierung geben. Bekanntlich verhalten sich bei zwei Hohlkugeln verschiedener Grösse deren 

 Überflächen F : F, =r 2 : r, 2 



und deren Volumina V : V, =r 3 : r, ! ; 



wenn also eine Blastula wächst, so ergiebt sich daraus, dass sich ihr Volumen rascher vergrössert als 



*) Alles das ist zu sehr vereinfacht worden, um mathematische Formeln im Texte zu vermeiden. Wollte man exakter vorgehen, dann 

 müsste man vor allen Dingen den Elastizitätscoeffizienten berücksichtigen. Um ihn zu erhalten, muss man die Zugkraft durch den Unterschied 

 in der Länge des betreffenden Stranges dividieren, oder das Elastizitätsvermögen als Grösse in Anspruch nehmen. Das Ganze wird sich im 

 Gleichgewicht befinden, wenn die Resultante Sm, durch eine gleichgrosse Gegenkraft Sm in ihrer Wirkung annuliert sein würde. Alle drei, in 

 einer Ebene gedachten Kräfte sind jede für sich dem Sinus des Winkels, den die beiden anderen einschliessen, proportional. Wenn Sm = Sm 1: 

 ab = Sn = Sn„ Sn : St : Sm, := sin « : sin ß : sin y. 



Da nun Sm! = Sm, sin a = sin n St,, sin /J= sin l Sn,, sin y = sin n St, folglich 



Sn : St : Sm := sin n St, : sin t Sn, : sin n St. 

 U. s. w. 



