Ueber die Electricitätsleitung der Gase. 41 



dann der Widerstand im positiven Lichte, der sonst grösser wäre, dem Wider- 

 stände bei Entladung ohne Licht gleich. Ueber die Verhältnisse im Kathoden- 

 lichte, welches doch nur bei den Drucken unter 1 mm, eine grössere Ausdeh- 

 nung hat, ist es schwerer auf Grund der vorliegenden Versuche zu entschei- 

 den, liegt auch nicht direct im Plan dieser Abhandlung. 



Wenn wir aber den Widerstand in Theilen der Entladungsbahn, wo das 

 Licht überall dasselbe ist, oder wo kein Licht auftritt, näher vergleichen, fin- 

 den wir aus der obenstehenden Tabelle, wie schon aus den in § 2 angeführten 

 Beobachtungen, dass der Widerstand im Entladungsrohr bei unverändertem 

 Lichte sehr bestimmt und empfindlich mit gleichen Grössen wächst, wenn die 

 Schlagweite mit gleichen Grössen vermehrt wird. Der Widerstand in einer 

 Luftsmde, tvo das Licht überall dasselbe ist, oder wo kein Licht auftritt, ist 

 also der Länge der Saide proportional. 



Aus den in § 2 angegebenen, auf Tafel IV bis X graphisch dargelegten 

 Beobachtungen, für 0,3o und 1,73 mm Druck mit den Zahlen vorliegender Ta- 

 belle vervollständigt, berechnen wir nun auf dieselbe Weise, wie in Abb. II 

 §§ 3 und 4 beschrieben, den Widerstand einer 1 cm langen Luftsäule und 

 auch den Uebergangswiderstand an den Electroden. Der vertikale Abstand 

 zwischen den parallelen Curven, welcher den Widerstandszuwachs (in Volt) 

 bei Vergrösserung der Schlagweite angiebt, wird also durch die entsprechende 

 Schlagweitedifferenz dividirt, wodurch der Widerstand der Längeneinheit der 

 Gassäule, einer 1 cm langen Luftsäule erhalten wird. 



Für die Bestimmung des üebergangswiderstandes werden dann (vergleiche 

 Abh. II § 4) mit Anwendung der erhaltenen Werthe des Luftwiderstandes die 

 Werthe des Widerstandes im Entladungsrohr bei cm Schlagweite r extra- 

 polirt und die gerade Linie mit cm bezeichnet, auf den Tafeln aufgetra- 

 gen, welche annähernd die Werthe auf r bei verschiedener Stromstärke 

 angibt und sich der linearen Gleichung r = a + bi wo a und b zwei 

 constanten und i die Stromstärke bezeichnen, anschliesst. Der Uebergangs- 

 widerstand an den Electroden Avird dann gleich a Volt + b Ohm gesetzt. 



Wir haben auf diese Weise folgende Werthe der gesuchten Widerstände 

 gefunden. In den Fällen, wo die Zahlen innerhalb der Paranthese stehen, sind 

 die Bestimmungen weniger zuverlässig oder bei den höchsten Drucken 

 nur durch Vergleich des ganzen Widerstandes im Entladungsrohr ohne Licht 

 mit dem Widerstände beim Auftreten des positiven Lichtes, wie dies hieroben 

 versucht, erhalten. 



