lieber die Elasticität der Metalle. 11 



oder 



(8) (Ï = /ï„ [1 + [mh -l)bt + {mh + 1) b^ f' ^ ]. 



Der Coefficient der ersten Potenz von t im letzten Ausdrucke für (i ist die 

 Grösse, welche wir früher mit c bezeichnet haben. Setzen wir auch hier 



(9) c-{mb— \)b, 

 so bekommen wir schliesslich: 



(10) |!< = /So[l + C< + 6(2/y -|-CJ<2+ •■•!. 



Die Geschwindigkeit «„ haben wir nach zwei von einander unabhängigen 

 Methoden zu bestimmen gesucht. Hiernach erlialten wir aus ((i) zwei ver- 

 schiedene Ausdi'ücke für in und Ijekommen dann aus (9) entsprehende Aus- 

 di'ücke für c, welche wü- schon früher ohne Einführung der Constante m als 

 eine besonders bezeichnete Grösse abgeleitet haben, nämlich: 



(11) c^i^^''^''--l)h 

 und 



Hier ist t\, der Elasticitätsmodul und .s„ das specitische Gewiclit für i := 0, y 

 das chemische Moleculargewicht, c^, die speciflsche Wärme bei constantem 

 Drucke und 



A*o = ßnßü = 3 (1 — '1 ö-o), 



wo ö„ die Poisson'sche Constante für t := bezeichnet. 



Wenn man nun c aus (11) oder (12) bereclinet, so bekommt man Werthe, 

 welche immer im Verhältniss zu 1 sehr klein sind. Die Coefficienten der höhe- 

 ren Potenzen von t in der Gleichung (10) werden nocli viel kleiner, weshalb 

 man die entsprechenden Glieder in der Formel vernachlässigen kann. Dann 

 geht aber die Gleichung (10) in die Gleichung (3) über und diese ist somit 

 als specieller Fall in jener eingeschlossen. 



Aus (11) und (12) erhält man auch, wenn man die Poisson'sche Con- 

 stante anstatt fi„ in dieselben einführt: 



N;o 3. 



