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Hj. Tallqvist. 



die Stromstärke des Stromkreises jetzt im allgemeinen einen von Null verschiedenen 

 Wert «0- Integriert man die Differentialgleichung 



(21) 



di W ._E _ E^ + U 

 dt^ L^~ L ~ L 



unter dieser Anfangsbedingung, so findet man gemäss (5) 

 (22) i 



w 



^o+~ I Ee^ dt\ = 



r W^W^]^ W^ WV wj- 



Zugleich ist 



(23) 





Diese Gleichungen könnten in derselben Weise wie die im Art. 3 behandel- 

 ten vollständig discutirt werden. Wir begnügen uns jedoch hier mit der Aufstel- 

 lung der Anfangsglieder der Entvi^ickelungen nach Potenzen von t. Sie sind 



(24) 



E„-Wi, \{h W{E,-Wi,) y 



=»„+ — ;^-« + 2iï 1^ — r +■■■■' 



Man ersieht hieraus, dass der zeitliche Zuwachs h der eingeprägten elektromoto- 



di, 



rischen Kraft erst auf das Glied mit P in i und auf das Glied mit t m —L-^ ein- 

 fluss hat, in Uebereinstimmung mit den Gleichungen (20). 



Besondere Erwähnung verdient der specielle Fall, in welchem % — ^ ist. Man 



denke sich, dass der stationäre Strom -^ im Stromkreise fliesst und die elektro- 

 motorische Zusatzkraft Int zur Zeit ^ = eingekoppelt wird. Alsdann ergiebt sich 

 aus (22) und (23) 



(25) 



E^ M^hL 



di 

 'di 



hL 

 11 





Diese Gleichungen stimmen mit den Gleichungen (19) überein, abgesehen 

 von dem Gliede ^ in der ersten Gleichung. Das Verhalten von i \må — L^ er- 



W 



giebt sich hieraus unmittelbar. 



dt 



Tom. XXXIV. 



