10 Hj. Tallqvist. 



direct erhalten wird. Der Wechselstrom ii hat die Amphtude A: }/W+v'L\ wo 

 yw'' + v' L" die sog. Impedanz darstellt, und ist der Phase nach hinter der erregen- 

 den elektromotorischen Kraft zurückgeblieben, wie es der negative Wert von ß 

 zeigt. Der zweite Teil des Stromes i ist 



4 sin (« + ß) - -jT ' 



Er stellt eine Art Exponentialachse dar, um welche die Schwingungen von i, ver- 

 laufen. Diese Achse hat die Achse der Abscissen zur Asymptote. Ist z. B. « = 0, 

 so wird 



. _ AvL -^' 



ii bleibt positiv und trägt dazu bei die vorhandenen Maxima von i, noch zu ver- 

 grössern, eine Erscheinung die mit der sog. Ingangsetzung der Maschine zusammen- 

 hängt. 



6. In der Wirklichkeit wird die Klemmenspannung einer Wechselstrom- 

 maschine nicht durch den einfachen Ausdruck (26), sondern durch eine Fouriersche 

 Reihe 



(34) E= Ai sin {vt + or,) -l- A^ sin (2rf + «„) + A, sin {ivt -•- «3) + • • • 



dargestellt, wo jedoch schon der Einfluss des zweiten Gliedes gewöhnlich nur wenige 

 Procent des ersten Gliedes ausmacht. Zu einer elektromotorischen Kraft von der 

 Form (34) ergiebt die Gleichung (7) die entsprechende Stromstärke 



i = , ' .sin {vt + n, + ßt) - sin (k, + ^,1 e ^ + 



(35) j/W^ + K« L^ ' ' 



l/Wî + A^îral 1 





+ , '^\ „ _- (sin (Svt + «3 +• ß,) - sin (a, + ß,) e ^ | -I- • • • , 



worm 



tgft = - -p^ ; tg(î2 = - -j^ ; tg/Î3 = - -p^ 



ist. Mit wachsender Zeit nähert sich der Strom dem allgemeinen Wechselstrome 



(.36) i = ^' sin [vt + a, + /3,) + , ^' sin (2ri -f- «2 + ft) + ■ ■ ■ ■ 



Tom. XXXIV. 



