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^min ^^^ positiv; für i« > ist auch i^^^>0; für ?'o < kann i^^^ positiv oder nega- 

 tiv sein. Nur für «o<0, i^i,^>0 Ifommt also. ein ümkelir der Stromrictitung vor. 



Der Grenzfall io = ergiebt sich aus dem obigen ohne vpeiteres. 



14. Wenn der Stromkreis nicht starr ist, sondern seine Form während des 

 Strömungsvorganges ändert, so kommt in der Differentialgleichung (1) links das 

 Glied — «"4r hinzu, welches die durch die Änderung der Selbstinduktion des Strom- 

 kreises erzeugte elektromotorische Kraft bezeichnet. Man erhält also 



„ r di . dL ^^. 



oder 



di, /W 1 dL\ . E 

 dt^\L'^L dtj'~L 



oder noch 



(72) E-^^ = Wi. 



In diesen Gleichungen können L, W und E alle mit der Zeit veränderlich sein. 



Wenn äussere mechanische Energie nicht dem Stromkreise hinzugeführt 

 wird, sondern die Änderung von L durch die elektrodynamischen Kräfte der Strom- 

 elemente selbst bewirkt wird, so besteht die Energiegleichung, die man aus (72) 

 durch Multiplikation mit i erhält, 



„. ,,.., .d(Li) „,.„ , d n j A 1 ., dL 



Hierin ist Ei die von der Stromquelle in der Zeiteinheit verausgabte Energie, "PTi^ 

 die Joule'sche Wärme in derselben Zeit, j^L, Li-j die auf die Zeit bezogene Ände- 

 rung der elektrodynamischen Energie des Stromkreises oder der magnetischen Ener- 

 gie des umgebenden Feldes zufolge der Änderungen von i und L und endhch g i'' -^ 

 die mechanische Arbeit pro Zeiteinheit, welche zur Vermehrung des Selbstpotentia- 

 les L des Stromkreises verbraucht wird. 



Was dies letzte Glied betrifft, so betrachte man z. B. einen aus zwei zu einan- 

 der parallellen linearen Leitern von der Länge l in dem kleinen Abstände a gebildeten 

 Teil des Stromkreises, wo der Strom i in derselben Richtung fliessen mag. Der Selbst- 

 induktionscoefificient dieses Systèmes, oder eigentlich der gegenseitige luduktions- 

 coefficient der beiden Leiter auf einander, beträgt bekanntüch in einem unmagne- 

 tischen Medium 



(74) L = 2i|log^-l|. 



Tom. XXXIV. 



