Elektrische Strömung in einer veränderlichen Bahn. 

 Für p„ = erhält man specieller die bekannten Ladungsgleichungen 



27 



(105) 



p = E[l-e cw^^ 



E 



cw 



Hierin ist CW die sog. Zeitconstante des Stromkreises. 



19. Bleibt der Widerstand W unveränderlich, während die elektromoto- 

 rische Kraft E eine gegebene Funktion der Zeit ist, so folgt aus (98) 



(106) 



p = e 



t 

 "cw 



.Po + 



^ I Ee'^^dtl. 



Falls E wie im Art. 3 sich gleichförmig mit der Zeit ändert, so dass 



E=E„ + ht 

 ist, so ergiebt die Ausführung der Integration in (106) 



(107) 



Ferner hat man 



p = E„-hCW + ht-(Eo-p„-hCW)e d 



(108) 



dt 



E,-p,-hC W -^ 

 W " 



rfi ^ _ Ea-p„ - hCW - ç^ 

 dt CW^ ^ 



Diese Formeln sind den im Art. 3 vorkommenden ähnlich gebaut und lassen sich 

 in derselben Weise discutiren. Die Discussion möge für den speciellen Fall pç, = 

 kurz zusammengefasst werden; der allgemeinere Fall macht keine grösseren Schwie- 

 rigkeiten. Die Formeln sind jetzt 



(109) 



p = {E„-hCW){\- e cw^.+ht. 



,dp _(E„ 



i=C'^ = &-hc\e c"'-fC;», 



dt 





Mit wachsender Zeit nähert sich p dem durch eine Gerade dargestellten 

 Werte E^ — hCW-\-ht und i dem constanten Werte Ch . 



N:o 5. 4 



