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H.i. Tallqvist. 



Die Grösse y w + (Lv--^] hat den Charakter eines Widerstandes, man 

 nennt sie bisweilen Impediment, zum Unterschiede von der Impedanz j/w^ + L''v^, in 

 die sie für C = co übergeht. 



Die Ausdrücije (191) und (192) gelten natürlich ungeändert in dem Falle, 

 in welchem die Eigenbewegung im Stromkreise oscillatorisch ist. Statt von den 

 Gleichungen (168) und (174) auszugehen, kommen wir hier durch direkte Benutzung 

 des soeben gefundenen und der Differentialgleichung zum Ziele. 



Der Differentialgleichung für p muss durch das in dem stationären Endzu- 

 stande geltende Condensatorpotential 



C.]/w^ + (lv-1^) 



sin(ri + « + œ) 



1 \* 



genügt werden. Setzt man diesen Ausdruck ein, so findet man zur Bestimmung 

 des Winkels <p 



1 



(193) cos^=: — - " j sin y = 



- W 



1/,.. .(.._!)• l/--(^'-è)- 



Dieselben Werte hätten auch aus (189) gefolgert werden können. Somit wird 



(194) 



i'i = 



e.'|/T^- + (L.-i^J 



sin (ri + a + (p) , 



A 



v^^+i^^-ey 



cos (»< + « + qo) . 



Der Winkel <f ist positiv oder negativ, je nachdem v > -;= oder v < --=r 



ist. Wäre v- 



\/LC 



(195) 



, SO hätte man sehr einfach 



il = -jjr cos {vt + a) , 



d. h. die Einflüsse von L und C compensiren sich vollständig, so dass das Impedi- 

 ment gleich dem wirklichen Widerstände ist. E und p^ sind dann in Phase und der 

 Strom hat in Bezug auf sie 90° Voreilung. 



Tom. XXXIV. 



