Uber zwei molekular-physikalische Konstanten. 11 
Wenn aber auch andere Veränderungen, auf welche sich die genannte Grösse bezieht, berück- 
siehtigt werden sollen, so kónnen wir schreiben: 
m 
(21) N + y) 
und, wenn y-Ó ist: 
m 
(21 a) mmu + à), 
wo r eine Grósse ist, deren Wert im allgemeinen nicht viel von 1 abweichen dürfte. 
Zum Schluss werden wir auch die Gleichung (13) zur Berechnung eines mittleren 
Wertes von s anwenden. Aus der genannten Gleichung bekommt man für » verschiedene 
Körper: 
n+23ege=Nall + d)(1 — ET). 
Setzen wir hier: 
De=neE, 
Ya(l--6)(1—£ET))2(1--ó)XEa(1—ETy, 
so bekommen wir: s 
 Xa(1—EkT, 
(22) 1c 2z£—( pU E 
Zuverlässige Werte der beiden in der letzten Gleichung vorkommenden thermischen Grössen 
a und % sind, wenn wir die als Ausnahmen betrachteten Körper nicht mitrechnen, nur für 
die folgenden Kórper bekannt: 
| a | k 
| | 
— | 
| BIE s dee Eu | 8,246 | 0,000457 | 
PAID MER c | 2,897 379 | 
ont ee a TO Ten 
[Cadmium .......| 2,359 433 | 
Silber“ nee | 2,951 398 
| Palladium ...... | 2,969 344 
Zinc ER PE | 2,888 490 
Kupfer... ees 2,902 231 
| Aluminium ...... | 2,962 449 | 
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