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ist, und schliesslich indifferent, falls die Gleichung 
à of. 
(13) ne 
besteht. 
Um diese allgemeinen Gleichungen auf den Bogenstromkreis anzuwenden, hat man zu 
setzen f,()=ri und f) -s. Man sieht dabei, dass das Gleichgewicht stabil, indifferent 
oder labil ist, jenachdem 
(12) (Par 0 
ist. 
7. Bevor ich weiter gehe, werde ich in Anschluss an die Figur 2 einige Betrachtun- 
gen anstellen und einige im Folgenden anzuwendende Gleichungen herleiten. 
Denkt man sich den Widerstand wachsend, 
so bedeudet dies graphisch, dass die Gerade AB 
sich um den Punkt À in negativer Richtung 
dreht. Wenn die Länge ! des Bogens unver- 
àndert beibehalten wird, so rücken die Punkte 
P, und Pj nàher an einander. Endlich geht die 
Gerade AB in die Berührende AP über. (Fig. 2). 
Vergróssert man den Widerstand noch mehr, 
so trifft die Gerade AB nicht die Hyperbel, 
d. h. algebraisch, die beiden Wurzeln werden 
imaginàr. Der Lichtbogen muss dann erlóschen. 
Um die oberhalb P liegenden Punkte überhaupt 
zu erreichen, ist es notwendig die elektromo- 
torische Kraft E zu erhóhen. Im Punkte P 
selber “gilt die Gleichung 
de 
Fig. 2. (13) Par Bin 0. 
Mit Hülfe derselben berechnet man den grössten Widerstand, bei dem der Lichtbogen bei 
festgesetzten Werten der elektromotorischen Kraft E und der Bogenlänge I! eben noch bren- 
nen kann. Es gelten jetzt die Gleichungen 
[r-5=0, 
(14) T 
[=ri+ a + 
( 15) Y max. xs STER ? j 
und 
Tom. XLl. 
