Stabilität des Gleichgewichtes im Gleichstromlichthogen. 25 
Wir sehen, dass wenn überhaupt ein Stabilitätsmaximum sich realisieren lässt, dies 
dann im Allgemeinen bei zwei verschiedenen Widerständen bewirkt werden kann. — Dieses 
Resultat hätten wir auch direkt aus den Eigenschaften der Funktion À folgern können. 
+ 
Die Grósse p ist offenbar der Dimension nach ein Widerstand. Sie wird der cha- 
rakteristische Widerstand der Kabel genannt!) Es gilt der Satz (Siehe Gl. 77): Soll be? 
gegebener Bogenlünge eine Maximistabilität realisiert werden können, dann darf der charakteristi- 
sche Widerstand der Kabel den halben Maximalwiderstand bei derselben Bogenlänge nicht über- 
schreiten. 
Falls gerade V : — rax, so wird Fa ="0,= 4 ns was leicht einzusehen ist. Die 
Bedingung der Maximalstabilitàt wird in diesem Falle mit derjenigen eines einfachen Strom- 
kreises mit nur Selbstinduktion identisch. 
18. Es sollen wieder die erhaltenen Formeln an einem numerischen Beispiele erläutert 
werden. Ich betrachte eine Kabel mit folgenden Konstanten 
2 — 0,625 Mikrofarad 
km 
à — 0,056 Millihenry. 
km 
Diese Daten sind einer Abhandlung von R. Hrecke: „Über Schwingungen hoher 
Spannung und Frekvenz in Gleichstromnetzen“, Elektrotechnische Zeitschrift, 1907, entlehnt. 
Die Bogenlànge mag 3 mm lang sein. Die Elektroden seien aus Kupfer. Im Art. 15 wurde 
für diesen Fall « — 28,3 Volt und 8— 40,8 Watt erhalten. — Der charakteristische Widerstand 
der Kabel ist 
/À / 0,056 - 10 — 
pe 
T 0,685 -10— = 89,7 Ohm. 
. ” 
Aus Gleichung (77) ergibt sich für den Kleinstwert der elektromotorischen Kraft, bei der 
jetzt eine Maximistabilität sich realisieren lässt, 
E — 98,3 + 2 2: 40,8 : 89,7 = 199,4 Volt. 
Mit £—240 Volt finden wir 
. 940—383 1 [240 — 28,32 . AE pi 
E 2-807 897 ( XX ) — 2 - 40,8 : 89,7 = 0,48 Amp., 
. __240—288, 1 20 238 13 CUS 
ie 2.89,7 tai; J/ C9 zt - 40,8 - 89,7 = 1,87 
n 
und weiter 
* 
!) F. BnEISIG. Theoretische Telegraphie. Seite 282, 
N:o 5. 
