26 THURE LrscmH. 
ü: 40,819 qut 
| Tes 89,7 + 0,48 — 262,7 Ohm, 
40,8 E 
| Ta, — 82 LST Ole 
Die Maximistabilität kann somit in diesem Falle nur bei verhältnismässig schwachen Strömen 
zu Stande gebracht werden. 
19. Wenn Lu daher 10Roden 
(79) rco 
ist, so ergibt sich aus (71) und (72) 
| [ fis (8) = fis; 
Lf 9) — fa 2. 
(80) 
Es wiederholen sieh also jetzt die Funktionen f,,(x) und f;,(r) nach Verlauf der Zeit 
(81) T="!=21y22. 
Man erhält folglich ungedämpfte Schivingungen von der Periode 7. Die Frequenz ist 
(82) NN = 1 = : à 
T 29lyxÀ 
Bei der im Art. 18 betrachteten Kabel ergibt sich, wenn wir die Länge /— 2 krn an- 
nehmen, 
De m ie = — 42257 Sek En 1, 
4 0,695 - 10-8 - 0,056 - 10—? 
Die auftretenden Schwingungen besitzen somit eine ziemlich hohe Frequenz. 
Man kann in diesem Falle auch © und p' in Fourier’ sche Reihen entwickeln. Es zeigt 
sich dabei, dass sämmtliche Obertóne vorhanden sind. Die Frequenzen der verschiedenen Töne 
ae AS. WWE il ; : 
verhalten sich in der That wie die Zahlen 1:2:3--- Ubrigens stellt n UE die Schwin- 
Ly 
gungszahl des Grundtons dar. Jedoch gehe ich nieht nàher hierauf ein. 
90. Bis jetzt wurde das Problem der Stabilität des Gleichgewichtes auf Grund des 
KaAurMANN'schen Ansatzes für €: 
behandelt. Dieser Ansatz ruht auf der Annahme, dass die statische Beziehung zwischen & 
und ö auch für dynamische Zustände gelte, wenigstens so lange als die Abweichungen des 
Tom. XLI. 
