16 Suro KOSKINEN UND VÄINÖ J. SAARIALHO. 
Tabelle XI. Dichte bei verschiedenen Temperaturen. 
| | | | : Ai 
Temp. ee 2-proc. | 4-proc. 6-proc. 8-proc. | 10-proc. | 12-proc. 
| | 
| 
Lösung | Lösung | Lösung Lösung Lösung | Lösung 
lige cl 0,99987 | 1,0172 | 1,0348 | 
109 | 0,99973 | 1,0167 | 1,0340 | 1,0516 
|20° | 0,99823 | 1,0148 | 1,0819 | 1,0491 1,0668 
30° | 099567 | 10121 | 1,0288 | 1,0457 | 1,0682 | 1,0811 | 
409 | 0,99224 | 1,0083 | 1,0247 10415 , 1,0588 | 1,0764 1,0946 
509 | 0,98807 1,0039 1,0200 | 1,0865 | 1,0536 | 1,0710 1,0890 
Als Brechungsvermógen benutzt man bekanntlich jede der drei Gróssen 
n =: | íi edi 1 
aM HUE AN 
worin n den absoluten oder auf den leeren Raum bezogenen Brechungsquotienten bezeichnet. 
Unsere gemessene Brechungsquotienten n beziehen sich aber auf Luft von Zimmertemperatur. 
Bezeichnet man den absoluten Brechungsquotienten der Luft mit v, so sind also statt der 
obigen Gróssen die Gróssen 
nv—| n2y2 — 1 n?y? — 1 1 
d d | mw+2 d 
zu nehmen. 
Die numerischen Unterschiede zwischen den absoluten und den auf Luft bezogenen 
Brechungsvermögen sollen jetzt geschätzt werden. Für den ersten Ausdruck ist der Unter- 
schied 
. nv-—]1 TERR AR 
(16) d ALS F7) ers j. 
Wir beziehen die Berechnung zunächst nur auf die Zahlen für Wasser. In dem Intervall 
09 — 50° ist der Brechungsquotient bei 50° 1,00391 Mal kleiner als bei 0°, die Dichte dage- 
gen 1,01194 Mal kleiner. Man sieht hieraus, dass die rechte Seite der Gleichung (16) mit 
wachsender Temperatur zunimmt. Als grössten Wert, bei 50°, berechnet man mit » = 1,000274 
die Zahl 0,000368. 
Ebenso hat man 
= n2v2 — 1 ee ls 
(17) a ORAN ( x 
Der grósste Wert der rechten Seite dieser Gleichung entspricht in dem Intervalle 0°—50° 
der hóchsten Temperatur 50° und zwar findet man mit den oben angeführten Zahlen hierfür 
die Zahl 0,000980. 
Tom. XLI. 
