Wir werden hier nur den Schmelzprozess einfacher Kórper behandeln. 
Mit À bezeichnen wir einen solchen Körper, dessen Temperatur in allen Punkten die- 
selbe ist, nàmlieh die Temperatur, bei welcher der Kórper unter Athmosphàrendruck schmilzt. 
Ein Teil von Ä, welchen wir mit A bezeichnen, befinde sich im festen Zustande, der übrige 
Teil B sei flüssig. Die Grenzflàche zwischen A und B bezeichnen wir mit M. 
Der Einfachheit wegen nehmen wir an, dass alle Moleküle des Körpers X, sowohl 
des festen als des flüssigen Teiles, dieselbe Masse m haben. Indem wir von etwa vorkom- 
menden Drehungen und Rotationen der Moleküle absehen, wollen wir ferner annehmen, dass 
alle Punkte eines Moleküles dieselbe Geschwindigkeit und dieselbe Bewegungsrichtung haben, 
und können uns dann hinsichtlich der Bewegung des Moleküles auf die Bewegung eines ein- 
zigen Punktes P beschränken, der z. B. der Schwerpunkt des Moleküles sein kann. Wir 
dürfen dann auch die Masse m als in P konzentriert betrachten und die Bewegung des Mole- 
küles mit der Bewegung des Punktes P indentifizieren. 
Während die Molekularbewegung des flüssigen Teiles von À wesentlich translatori- 
scher Natur und ganz unregelmässig ist, so besteht dagegen die Bewegung der Moleküle des 
festen Teiles A in kleinen Schwingungen um bestimmte Gleichgewichtslagen. Auf Grund un- 
serer früheren Untersuchungen können diese Schwingungen für die meisten einfachen festen 
Körper als geradlinig und einfach-harmonisch betrachtet werden. Wir nehmen an, dass die 
Molekularschwingungen von A dieser Art sind und bezeichnen die Gleichgewichtslage eines 
'schwingenden Punktes P mit O, die Amplitude mit r, und die Maximalgeschwindigkeit mit 
U,. Die Geschwindigkeit des Punktes P ist somit in O—U,, in den Wendepunkten — 0 
und zur Überwindung der Kraft, welche das Molekül nach der Gleichgewichtslage zurück- 
treibt, wird auf der Strecke 7, die Arbeit E 
mU? 
(1) Bo 
verrichtet. Es ist zu bemerken, dass diese Arbeit, wenn m und U, gegeben sind, von r, un- 
abhàngig ist. 
Für alle Moleküle von À, welche von der Grenzfläche M hinreichend weit entfernt 
sind, dürfen wir einen und denselben Wert von r,, welcher vielleicht in der Tat ein mitt- 
lerer Wert ist, annehmen. Dagegen kann r, für diejenigen Moleküle von A, welche sehr 
nahe der Fläche M sich befinden, einen hiervon etwas abweichenden Wert haben, weil die 
