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molekularen Verhältnisse in einer an M grenzenden dünnen Schicht von A etwas verschieden 
sein kónnen von den Verhältnissen im Innern von À. 
In Betreff der Maximalgeschwindigkeit U, müssen wir für alle Moleküle von À einen 
und denselben Wert annehmen, der auch ein mittlerer Wert sein kann. Diese Geschwindig- 
keit kann nämlich hier nur als von der Temperatur abhängig betrachtet werden und da nach 
unserer Annahme die Temperatur in allen Punkten von A dieselbe ist, so muss auch der 
Wert von U, für alle zu diesem Teile gehörenden Moleküle derselbe sein. Da ferner m für 
alle Moleküle des Körpers denselben Wert hat, so ist folglich auch die durch Gleichung (1) 
definierte Arbeit «, für alle Moleküle von A dieselbe. 
Die Volumenànderungen, welche beim Schmelzen eines festen Körpers vorkommen, 
dürften im allgemeinen, besonders bei den Metallen, nur einen kleinen Einfluss auf die Schmelz- 
wärme ausüben. Der Einfachheit wegen werden wir diesen Einfluss hier vernachlässigen. 
Wir wollen jetzt annehinen, dass ein an der Grenzfläche M befindliches Molekül a von 
A nach dem flüssigen Teile 5 übergeht und somit schmilzt. Dann muss a zuerst von seinem 
Schwingungszentrum in À losgerissen werden, wozu eine Arbeit erforderlich ist, welche nur 
um einen unendlich kleinen Betrag die durch Gleichung (1) definierte Arbeit «, übersteigen 
kann und somit — e, angenommen werden darf. Denken wir uns nämlich ein Molekül, das 
der àussersten oder der Fläche M am nächsten liegenden Molekülschicht von A gehört, aus 
seiner Gleichgewichtslage in Richtung nach B um eine Strecke verschoben, welche nur 
unendlich wenig grösser ist als r,, wozu eine Arbeit erforderlich ist, die auch nur unendlich 
wenig grösser als e, sein kann, so ist dieses Molekül schon von seinem Schwingungszentrum 
losgerissen, weil r, die grösste Verschiebung des Moleküles aus seiner Gleichgewichtslage ist, 
welche mit den Bedingungen des festen Zustandes übereinstimmt. Wird nun diese Arbeit 
auf Kosten der Bewegungsenergie des Moleküles verrichtet, wie wir hier annehmen können, 
so wird folglich die ganze Bewegungsenergie zur genannten Arbeit verbraucht, und wenn das 
Molekül nach BD übergegangen ist, so wäre seine molekulare Geschwindigkeit — 0, wenn das- 
selbe von aussen keine Energie empfangen würde. Das Molekül muss aber sogleich von den 
umgebenden Molekülen in B eine Energiemenge erhalten, welche dem Zustande in B ent- 
spricht. Bezeichnen wir die der mittleren Energie der translatorischen Molekularbewegung 
in B entsprechende Geschwindigkeit mit Vj, so erhält a somit von den in seiner Nähe be- 
findlichen Molekülen von B die Energiemenge 
mV;? 
(2) a, — 9 
Die Grösse a,’ ist offenbar der mechanische Wert der Schmelzwärme pro Molekül. 
Denn diese Energiemenge muss jedes Molekül, welches unter den oben gemachten Voraus- 
setzungen von A nach B übergeht, von den anderen Molekülen in B empfangen, und wenn 
nicht gleichzeitig eine damit äquivalente Wärmemenge von aussen zugeführt wird, so muss die 
Temperatur in 5 unter dem Schmelzpunkte sinken, was mit dem gewöhnlichen Verlaufe des 
Schmelzprozesses nicht übereinstimmt. Da ausserdem hier, nach den Voraussetzungen, keine 
Wärme zu anderen Wirkungen verbraucht wird, so muss «,’ der ganzen Schmelzwärme eines 
Moleküles äquivalent sein. Bezeichnen wir die Schmelzwärme des Körpers pro Gewichtsein- 
Tom. XLI 
249m 5. 
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