Über den Vorgang der Schmelzung. | 5 
heit mit /, das Gewicht eines Moleküles mit q und das mechanische Aquivalent der Wärme- 
einheit mit E, so haben wir folglich: 
(3) 0, = Dig. 
Wird der Wert von «,’ aus (2) hier eingeführt, so bekommen wir: 
(4) m V? —92Elq. 
Das Ergebnis, welches durch die Gleichung (4) ausgedrückt wird, bekommen wir auch, 
wenn wir annehmen, dass ein von der äussersten Molekülschicht in A nach D übergehendes 
Molekül schon in À durch Wärmezuführung von aussen einen Überschuss an Bewegungs- 
m V? 
ist. 
9 ist 
energie erhalten hat, der = 
Benutzen wir ein Maass-System, wo die Gewichtseinheit als Krafteinheit angenommen 
wird, und bezeichnen die Beschleunigung der Schwere mit g, so ist q— mg und wir erhalten 
aus (4): ä 
(5) J V2—9E lg: 
Aus meiner Theorie der Molekularbewegung einfacher fester Kórper ergibt sich für 
die Geschwindigkeit U, folgende Gleichung: 
2E(e\gT 
(6) U: — ee f 
1+2e(1 + 5, Ti) 
wo die Buchstaben die früher mehrmals angegebene Bedeutung haben. Aus den Gleiehungen 
(5) und (6) bekommen wir: 
; V? __1[1+2e( +0, TV) 
m Dy (6) 7, 
y) 
Setzen wir hier: 
so erhalten wir: 
y -— il + 2 eh 
(7 a) NS 
Unter den oben gemachten Voraussetzungen über die Art der Molekularschwingungen in À ist 
Mit diesem Werte von & habe ich in einer früheren Arbeit die Werte der Grösse 
1T29 _ +6 
a 
für 12 verschiedene Metalle berechnet!) Diese Werte werden hier als Werte des Verhält- 
2 n . 
nisses Ü von neuem angeführt: 
1!) Über zwei molekular-physikalische Konstanten. Acta Soc. Scient. Fenn., 41, N:o 4, S. 9, 1912. 
N:o 7. 
