Über eine Beziehung zwischen der Dielektrizitätskonstanten und dem 

 t spezifischen Volumen dielektrischer Körper. 



K. F. Sl.OTTE. 



Wenn man ein Dielektrikum als einen Körper betrachtet, der zum Teil aus leitenden 

 Teilchen, zum Teil aus nichtleitenden Zwischenräumen besteht, so dass die Elektrizität zwar 

 innerhalb jedes Teilchens, nicht aber von einem Teilchen zu einem anderen sich bewegen 

 kann, so lässt sich nach Clausius '), „wenigstens für den Fall, wo die Körperchen als kugel- 

 förmig vorausgesetzt werden", eine bestimmte Beziehung zwischen dem von den Teilchen 

 erfüllten Räume und der Dielektrizitätskonstanten des Körpers aufstellen. Wird das Verhält- 

 nis des genannten Raumes zum äusseren Volumen des Körpers oder der s. g. Verdichtungs- 

 koeffizient 2 ) mit g und die Dielektrizitätskonstante des Körpers mit K bezeichnet, so ist diese 

 Beziehung 3 ) 



(1) 



#4-2 



Bezeichnet man'den Brechungsexponenten einer elektromagnetischen Welle beim Übergänge 

 aus dem leeren Raum in einen dielektrischen Körper mit n, so ist ferner 



(2) K=n*. 



Man erhält dann : 

 (3) 



Ist n der optische Brechungsexponent, so gilt indessen die MAxwELi/sche Beziehung (2) 

 ganz allgemein nur für die Gase. In diesem Falle dürfen wir folglich auch die Gleichung (3) 

 nur auf gasförmige Körper anwenden. 



Wenn wir nun die Gewichtseinheit eines homogenen dielektrischen Körpers in Betracht 

 ziehen und mit v das äussere Volumen derselben bezeichnen, so ist, falls die Voraussetzun- 



') Die mechanische Wärmetheorie. Braunschweig 1879. II, pp. 62—97. 



J ) Das aus der kinetischen Gastheorie herstammende Wort „Verdichtungskoeffizient" wird hier in ganz 

 allgemeiner Bedeutung als Maass der Verdichtung eines Stoffes angewendet. 

 3 ) 1. c. p. 94, Gl. (54). 



