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gen, auf welchen die Gleichung (1) beruht, richtig sind, der Raum, welchen die leitenden Teil- 

 chen des Körpers ausfüllen, wenn man die nichtleitenden Zwischenräume abrechnet: 



K— 1 



(4) ! ' r = K+2- V - 



Diesen Raum gv wollen wir der Kürze halber das reduzierte Volumen der Gewichtseinheit 

 nennen. 



Es ist nun sehr wahrscheinlich, dass die Grösse gv für einen und denselben Körper un- 

 ter allen Veränderungen, welche mit dem Körper geschehen und die von keiner 'Zersetzung 

 der Teilchen begleitet, sind, unverändert «bleibt und somit eine Konstante ist, die vom Aggre- 

 gatzustande, von der Temperatur, vom Drucke u. s. w. nicht beeinflusst wird. Bezeichnen 

 wir die Werte des Verdichtungskoeffizienten und des spezifischen Volumens des Körpers in 

 zwei verschiedenen Zuständen mit g, </', v und v\ so hätten wir hiernach: 



(5) gv = g'v'=C, 



wo C folglich eine vom Zustande des Körpers unabhängige Konstante bezeichnen würde. 



In dieser Arbeit wollen wir die Grösse gv für verschiedene Körper und verschiedene 

 Zustände desselben Körpers berechnen. Wir können so die Gültigkeit der Gleichung (5) für 

 dielektrische Körper prüfen. 



Wir beginnen mit 



Luft. — Beim Siedepunkte ( — 193° C.) ist die Dielektrizitätskonstante der flüssigen 

 Luft nach Behn und Kiebitz 1 ) 1,47—1,50. Wir setzen demnach 



K= 1,485 



und bekommen somit nach Gleichung (1) . 



g = 0,139. 



Da das spezifische Gewicht der Luft in diesem Zustande — 0,9D» ist, so erhalten wir in 

 cm 3 pro g 



Folglich wird 



gv = 0,151. 



Für Luft in gasförmigem Zustande ist nach Boltzmann 2 ) bei 0° C. und 760 nun Druck 



K= 1,00059, 

 somit 



g =0,0001966. 



') Landot.t-Bürnstein, Physikalisch-chemische Tabellen (1912), p. 1221. 

 ') I. c. p. 1220. 



♦ Tom. XL1V. 



