über eine Beziehung zwischen der DielektrizitätsJcomlanten it. dem spez. Vol. diel. Körper. 9 



Für denselben Stoff in gasförmigem Zustande ist nach Bädeker 1 ) bei 0° und 760 nun 



Druck 



K = 1,00993. 



Als Mittel von 10 beobachteten Werten 2 ) des optischen Brechungsexponenten erhält man für 

 denselben Zustand 



n = 1,000676 



und somit 



Ä'= » 2 = 1,(10135. 



Die beiden Werte von K, die wir für den Normalzustand des Gases gefunden haben, weichen 

 so erheblich von einander ab, dass man geneigt ist die Differenz irgend einem grösseren Feh- 

 ler zuzuschreiben. Es scheint demnach zweifelhaft, ob man in der Tat berechtigt ist als 

 Wert von K das Mittel dieser Werte zu nehmen. Indessen wollen wir dieses tun und setzen 

 somit 



K= 1,00564. 

 AVir erhalten dann aus ( 1 1 



g z= 0,00188. 



Im Normalzustande ist das Gewicht von 100<> cm 3 des Gases 2,926Ç g. Folglich ist 



J000_ 

 ' - 2,9266 - d4 ~ 

 und 



gv = 0,643. 



Das Mittel der gefundenen Werte von gv ist 0,625. 



Wasser. — Wir werden zuerst die Dielektrizitätskonstante des Wasserdampfes aus dem 

 optischen Brechungsexponenten berechnen. 



Bezeichnet man mit n und «' die Werte des Brechungsexponenten eines gasförmigen 

 Körpers in zwei verschiedenen Zuständen, mit s und s' die spezifischen Gewichte, mit v und 

 v' die spezifischen Volumina desselben Körpers in denselben Zuständen, so ist nach einem 

 von A.RAGO und Biot entdeckten Gesetze: 



n — 1 h' — 1 



oder 



(7) (n — 1) v = (w' — 1) v'. 



Können wir das Boyle GAY-LussAo'sche Gesetz anwenden, und bezeichnen wir die Werte der 



') 1. c. p. 1220. 

 ■) 1. C. p. 1019. 



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