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K. F. Slot te. 



Temperatur und des Druckes in den beiden Zuständen mit t, t\ p und p\ den Ausdehnungs- 

 koeffizienten mit «, so haben wir auch: 



pv p'v' 



1 -fat ~ 1 +«?' 



Aus dieser und der vorhergehenden Gleichung bekommt man : 

 (8) 



(n — 1) (1 + at) _ (n' — !)(! + «f ) 



Setzen wir f = 0, #' = 760 mm und bezeichnen den Wert von n' für diesen Zustand (der 

 Normalzustand) mit n , so erhalten wir 



(9) 



n — 1 = 



n —l J> 

 1+at' 760 ' 



nach welcher Gleichung n berechnet werden kann, wenn n , p und « bekannt sind. 



Auf Grund der Bestimmungen von Lorenz l ) und Mascabt l ) dürfen wir in Gleichung (9) 



für Wasserdampf 



h = 1,000254 



setzen. Für gesättigten Wasserdampf von 0° G. ist p = 4,6 mm. Mit £ = erhalten wir 



dann aus (9) für diesen Zustand 



n = 1,600001537 



und bekommen somit 

 Aus (1) ergibt sich dann 

 Ferner ist für denselben Zustand 

 Wir erhalten folglich 



K=n* = 1,000003074. 



g = 0,000001025. 



v== 210681. 



gv = 0,216. 



Bei 100° C. ist das spezifische Volumen des gesättigten Wasserdampfes 



v = 1651. 



Wenn wir in Gleichung (7) diesen Wert von v und statt n' und v' die oben angewandten 

 Werte des Brechungsexponenten und des spezifischen Volumens für gesättigten Dampf von 

 0° C. einsetzen, so bekommen wir für den gesättigten Wasserdampf' von 100° C 



n = 1,0001963, 

 A' = ?j 2 = 1,0003926 



9 = 0,0001308. 



und 



') 1. c. p, 1019. 



Tom. XLIY. 



