über eine Beziehung zutschen <!<■>' Dielektrizitätskonstanten u. dem spez. Vol. diel. Kör/irr. 11 



Dann erhalten wir 



gv = 0,21fi 



oder genau denselben Wert wie für den gesättigten Wasserdarnpf von 0' ( !. 



Die Werte von gv, welche wir für Wasserdampf erhalten haben, stimmen aber gar nicht 

 mit den Werten derselben Grösse überein, die man mit den beobachteten Werten von K für 

 das Wasser im flüssigen Zustande bekommt. Bei 0° z. ß. ist nach Drude 1 ) 



K = 88,2, 



und mit diesem Werte erhält man aus (1) 



g = 0,967. 



Da man für diesen Zustand 



v = \ 

 annehmen kann, su wird 



gv = 0,967, 



welcher Wert von dem für Wasserdampf erhaltenen Werte vollständig abweicht. 



Diese Abweichung hat offenbar darin seinen Grund, dass das flüssige Wasser bei ge- 

 wöhnlicher Temperatur kein Isolator, sondern ein Leiter ist, während man den Wasserdampf, 

 wie die Gase überhaupt, zu den Isolatoren rechnen muss. 



Auch Eis von niedriger Temperatur ist ein schlechter Leiter. Wenn die Beziehung (5) 

 für dielektrische Körper allgemein gültig ist, darf man folglich erwarten, dass der Wert von 

 gv für Eis von hinreichend niedrige]' Temperatur mit dem für Wasserdarnpf erhaltenen Werte 

 übereinstimmen werde. 



Nach Behn und Kiebitz 2 ) liegt der Wert der Dielektrizitätskonstante des Eises bei 

 190° C. zwischen 1,76 und 1,88. Als Wert von K für die genannte Temperatur können 

 wir dann das Mittel der angeführten Werte annehmen. Wir setzen somit 



A =1,82, 



mit welchem Werte wir aus (1) 



.7 = 0,215 



bekommen. Bei — 190° ist das spezifische Gewicht des Eises sehr nahe = 0,93. Wir er- 

 halten folglich für diese Temperatur 



w =ok =i ' 075 



und 



gv = 0,231, 



welcher Wert so gut, wie man überhaupt erwarten kann, mit dem für Wasserdampf erhal- 

 tenen Werte 0,216 übereinstimmt. 



Als Mittel bekommen wir somit für Wasser in festem und gasförmigem Zustande 



___ gv = 0,223. 



') 1. c. p. 1213. 

 ') 1. c. p. 1213. 



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