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F= 



Hj. Tallqvist. 



a 2asr 



Mit Anwendung der bekannten Formel 



J O 



I 



dq) 



ß- + «2 _ 2Ra cos y ' 



st 



welche 1 4 | > | C | voraussetzt, erhält man schliesshch 



l^i [ii{B^ — a^) 



Im Innern des Kreises ist R^ a; dann folgt 



(56) 



F='"-^' = 0; 



a a 

 im äusseren Räume ist a > -B ; dabei ergiebt sich 



(57) 



V— /^^ ,f^^_^P^ 



Im Innern verschwindet also das elektromagnetische Feld, ausserhalb des Kreises ist es 

 dasselbe, als wenn der Strom längs der Axe des Kreises fliessen würde; alles bekannte Re- 

 sultate. Für das Integral / im äusseren Felde ergiebt sich jetzt 



J= istfii , 



wie man übrigens unmittelbar weiss (vergl. p. 15). 



14. Es werde jetzt eine in der Ebene hegende singulare Fläche betrachtet. Kennt man 



das rings um die Fläche genommene Integral I, so kann das Verhalten des Arbeitsintegrals 



W auf verschiedenen Wegen im äusseren Felde beurteilt werden. 

 Aber man kann auch Wege in Betracht ziehen, welche innerhalb der 

 singulären Fläche selbst liegen, was jedoch hier nur durch ein Bei- 

 spiel erklärt werde. Die Fläche sei ein Kreis und zwar der Durch- 

 " ~x schnitt der Ebene mit einem cyhndrischen Drahte, der einen gleich- 

 massig verteilten Strom von der Stärke i trägt (Fig. 13). Man erhält 

 mit Hülfe der Resultate im Art. 13 



Fig. 13. 



(58) 

 Ferner 



Die Bedingung 



T. XXXIII. 



