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Hj. Tallqvist. 



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^Z = -j^dy-^J3?tiydy+^^^j{{P + f)iy' + ^')-5v^if)dy + ---. 



G- 



Jetzt sind die Werte der verschiedenen Linienintegrale 



|(^2/ = 0; \dz = 0; \ yds = - ^ zdy = f; 



& 



& 



& 



& 



m^= \ißdz = aQTi\ doppelten Momente von f in Bezug auf die 2-Axe, 



% =— \ z^dy = àQm doppelten Momente von f in Bezug auf die 2/-Axe, 



{',ßdy = 0; \z'^dz = 0; \yzdy = -m^; \yzdz = m^. 



Damit erhält man 



(84) 



X = g{(2?-.V + fS-. + -}, 



(j,i jç 



S^iP-if)^ 



X 



3? ($2 + ,2) 



Z = 





2 R^ ■™^ + ' 



}• 



Andererseits liefert ein Elementarmagnet vom Momente M, der sich im Coordinatenanfangspunkte 

 befindet und dessen Axe die Richtung der a;-Axe hat, in Bezug auf ti die Kraftcomponenten 



(85) 



X = ^{2^-f);Y=^3tr,Z=0. 



Dieselben Werte liefert eine unendlich kleine magnetische Doppelfläche mit dem totalen 

 Momente M. Die Ausdrücke (84) und (85) stimmen bis auf kleine Grössen höherer Ordnung 

 mit einander überein, wenn 



(86) M=if 



Ï. XXXIII. 



