E. J. Mellbeeg. 



Fin'-'- 



d'autre de pq produisent ainsi sur chaque face de l'élément une pression nor- 

 male ilfiV, il/iVi, laquelle, rapportée à l'unité de surface, constitue ce que Dupré 

 a appelé Vattradion au contact; et la valeur de cette attraction est indépen- 

 dante de la position et de l'orientation de l'élément au sein de la masse liquide, 

 tant que le point M est à une distance de la surface plus grande que le rayon 

 de la sphère d'activité moléculaire. 



Mais si le point M se trouve dans le voisinage de la surface, il n'en est 

 plus ainsi: la pression est plus faible que dans l'intérieur, et elle est moindre 

 sur un élément parallèle que sur un élément normal à la surface. Soit en ef- 

 fet en M' un élément p'q parallèle à la surface SS (Fig. 2), nous avons en- 

 core, sur les deux faces de Télément, deux pressions M'N', M'N[, égales et 

 contraires, chaque action individuelle étant réciproque, mais ces deux pressions 



sont évidemment moindres que si la sphère M' était com- 

 plète; elles sont inférieures à celles qui existent à l'inté- 

 rieur du liquide. Si par le point M' nous menons un 

 élément j^"'/' (Fig- 3) noi'mal à la surface, la suppres- 

 sion de la partie supérieure de la sphère M' entraînera 

 encore une diminution des pressions résultantes 31' N", 

 M'N'Î; mais il est visible que cette diminution, prove- 

 nant de l'aftaibhssement des composantes les plus obliques, sera moindre que pour 

 l'élément ^r/', sur lequel les composantes affaiblies étaient précisément celles 

 qui avaient le plus d'importance. La pression sur ^j'q' est donc supérieure à 

 la pression sur p'q. 



De cette analyse résultent deux conséquences: 



l:o A l'intérieur du liquide, indépendamment de la pression hydrostatique, 

 existe une pression K, constante, normale à chaque élément, de quelque façon 

 qu'il soit orienté. 



2:o. Dans la couche superficielle d'épaisseur égale 

 au rayon de la sphère d'activité moléculaire, la pression 

 décroît de K à zéro. En outre, elle est plus forte pa- 

 rallèlement que normalement à la surface. Si donc on 

 imagine la couche superficielle coupée normalement par 

 un plan quelconque, il existe une force qui maintient réu- 

 nis les deux l)ords de la section. Cette force F, rappor- 

 tée à l'unité de longueur de la section, se nomme la force de réunion du li- 

 quide pour lui-même. On peut aussi la considérer comme une force contractile, 

 une tension superficielle, s'exerçant également en tout point et suivant une di- 

 rection' quelconque dans le plan tangent. 



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