Bvdierclit'ti sur len liquides. 



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l'un (les plateaux de balance jusqu'à ce que l'anneau de cuivre (jui ieini)lace 

 l'autre plateau de balance a été détaché de l'eau. On a ensuite divisé le poids 

 trouvé par le périmètre de l'anneau et par là calculé la tension. En partant 

 de ce point que le plateau de balance ne soit chargé que pour rétablir lYnpii- 

 libre de la balance, je suis venu à la formule 4 (p. 12) pour calculer la ten- 

 sion su[)erficielle. Voici le raisonnement par lequel j'ai reçu l'équation nonnnée. 



Considérons une lame verticale AB (Fig. 7) (jue l'on 

 enfonce à une profondeur h au-dessous de la surface d'un 

 liijuide contenu dans un vase CI) et cherchons la foix« (^ui 

 peut maintenir la lame en éciuilibre, abstraction faite du 

 poids de la lame. Donnons à j^, F, k et T la même sig- 

 nitication que précédemment et désignons en outre par l et 

 L les aires de la section horizontale de la lame AB et du 

 vase CD, et par s le poids spécitiiine du liquide. Nous sup- 

 posons que la lame soit élevée du liquide la distance infini- 

 ment petite dh et nous allons calculer les moments virtuels venus ici en question. 



Le moment virtuel de la force q est 



/uy.Z 



q dh. 



La force contractile du li(|uide agissant à la surface de la lame est j;T 

 et la voie virtuellement parcourue par cette force est dh + (///,, en désignant 

 par (///, la diminuation inliniment petite de la hauteur du lit|uide dans le vase. 

 On a donc pour le moment virtuel cherché l'expression 



-pT^dh + dlit). 



Nous avons encore à regarder une troisième force savoir la tension super- 

 ficielle du liquide agissant près de la paroi du vase. Le moment virtuel de cette 

 force est 



-FTdh,. 



Enfin il faut observer la pression hydrostatique sur la partie inférieure 

 de la lame. 



Cette pression étant Ihs, nous avons pour le moment virtuel de la même 

 force l'expression 



Ihs dh. 



