1-1 E. J. BIellberg. 



En prenant la somme de tous les moments virtuels trouvés et en mettant 

 cette somme égale à zéro, nous trouvons 



qdh -pTdh -pTdhi - PTdh, + ïlis dli = 0. (5) 



On peut exprimer la (luantité (//<, par dh en observant (pie Tespace laissé 

 vide au-dessous de la lame est rempli par le fluide descendu dans le vase. On 

 trouve tlonc 



ld]t = {L-l)dh,, 

 d'où 



k dh 



dh 



l-k 



En substituant cette valeur de la quantité (//(, dans l'équation 5 et en ef- 

 fectuant les réductions nécessaires, on trouve 



Si la quantité h devient assez 'petite pour qu'on i)uisse négliger le dernier 

 terme dans l'équation précédente, on a 



,=T(,.-fM^+^-P)| (voir p. 12). 



M. Weinberg a cru ipie les résultats différents des autres observateurs 

 avaient pour cause l'impureté de la surface de l'eau. 11 a éloigné cet incon- 

 vénient en enlevant au moyen de deux petites pelles la graisse et la poussière 

 qui avaient couvert le liquide. Il est incontestable que la pureté de la sur- 

 face de l'eau est une condition indispensable pour les recherches en cpiestion, 

 mais cependant je n'ai pas pu me décider à faire usage de la métliode de M. 

 Weinbeeg, parce que le renuiage de la surface de l'eau peut aussi provoijuer 

 une affaiblissement de la tension superliciellé. Quand la lame se détache du li- 

 quide, la diminution de la tension est très considéraljle. Pour éviter l'influence 

 possible (l'un tel déchirement de la surface d'un liquide j'ai pris pour chaque 

 épreuve une nouvelle portion du liquide. 



L'influence de la lumière de hunpe sur les plateaux de balance et sur la 

 surface du li(iuide m'a contraint à ne travailler qu'à la lumière diffuse du jour. 



Enfin je n'ai fait mes observations que relativement à des températures 

 entre 5 et 30 degrés environ, et j'ai choisi ces limites de la température pour 



