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§ 2. 

 Potentiel Thermodynamique d'un Système d'Aimants Eleetrisés. 



Prenons maintenant le cas plus compliqué où le système renferme cer- 

 tains corps portant des charges électriques. 



Soient ç et q' les densités électriques en deux points M et M'; la fonc- 

 tion potentielle électrique au point M a pour valeur : 



9) ^ ^=fCÇ^dx'dîj dz, 



r étant la distance MM' et l'intégration s'étendant au volume entier du sys- 

 tème. Le Potentiel des actions données par la loi de Coulomb, ou Poten- 

 tiel Electrostatique, a pour valeur 



10) W = ^ÇÇL^dxdydz 



8 étant une constante positive égale à 1 dans le système électrostatique et 

 l'intégration s'étendant au volume entier du système. 



L'hypothèse expérimentale que nous prendrons pour point de départ est 

 la suivante : Les actions mccaniqties internes du système admettent un Poten- 

 tiel qui a pour valeur: 



W+ Y. 



Le lemme de Thermodynamique que nous avons invoqué au § précédent 

 nous permettra alors d'écrire : 



11) F=W+Y + F' 



F' demeurant invariable dans les déplacements sans changement d'état que 

 peut subir le système. 



