Applications de la Thermodynamique. 11 



C'est la détermination de F' qui va maintenant nous occuper. 



A l'intérieur du système, prenons deux points M et M'. Supposons que 

 l'état physique et chimique soit le même en ces deux points. Supposons en 

 outre, si les points M et M' sont pris à l'intérieur d'aimants, que l'intensité 

 d'aimantation ait la même grandeur aux deux points M et M'. Imaginons 

 qu'une charge électrique q passe du point M au point M' sans qu'il se pro- 

 duise au sein du système aucun changement d'état physique ou chimique cor- 

 rélatif de cette modification. Cherchons quelle variation la quantité F' subit 

 dans une semblable modification. 



Pour obtenir la valeur de cette variation, nous pouvons substituer à la 

 modification considérée une autre modification qui, par d'autres intermédiaires, 

 conduise le système du même état initial au même état final. Voici comment 

 nous définirons cette modification équivalente. 



Autour du point il/, découpons un élément de volume dv portant la charge 

 q] autour du point 31' découpons un élément de volume dv', ayant même 

 gi-andeur et même forme que l'élément de volume dv; arrangeons nous en 

 outre de façon que l'intensité d'aimantation de l'élément dv' soit orientée par 

 rapport à la surface qui forme la limite de cet élément, comme l'intensité 

 d'aimantation de l'élément dv est orientée par rapport à la surface qui le borne ; 

 supposons enfin que l'élément dv' soit à l'état neutre. Déplaçons ensuite les 

 deux éléments dv et dv' de manière que l'élément dv vienne exactement occu- 

 per la place de l'élément dv' et inversement, que l'intensité d'aimantation de 

 l'élément dv' vienne s'orienter comme l'intensité d'aimantation de l'élément dv 

 et inversement. 



La variation subie par la quantité F' dans cette nouvelle modification 

 est la même que la variation subie, par la quantité F' dans la première. 

 'Mais la nouvelle modification consiste exclusivement en déplacements sans 

 changement d'état. Elle ne fait donc pas varier F' et il en est de même de 

 la première. La quantité F' demeure donc invariable lorsque une charge 

 électrique q passe d'un point d'un conducteur à un autre, le conducteur ayant 

 en ces deux points la même constitution et la même intensité d'aimantation. 



De là on déduit aisément, par un raisonnement dont ailleurs j'ai déve- 

 loppé l'analogue ') et que je crois inutile de reprendre ici, que F' est forcé- 

 ment de la forme : 



12) F'=y&q + F"; 



') Le Potentiel Thermodynamique et ses Applications. 3:e Partie. Chapitre I. 



