Applications de la Tliermodijnamique. 33 



fluhle magnétique austral. Opérons de même sur l'élément dx' dy dz. Sup- 

 posons enfin que deux quantités de fluide magnétique marquées en grandeur 

 et en signe par [i et ii! se repoussent avec une force 



et nous verrons aisément que les actions mutuelles des deux aimants admet- 

 tront le même Potentiel que celui dont nous venons de rappeler la forme. 



Si, pour abréger, nous convenons d'appeler pôles magnétiqnes de l'élément 

 dx dy dz les deux niasses ft et — {i disposées comme nous venons de l'indi- 

 quer, nous pourrons dire que l'action mutuelle de deux aimants équivaut à 

 l'action mutuelle des pôles de leurs divers éléments. 



Nous allons voir maintenant ce qu'on doit entendre par la proposition 

 suivante, que, guidés par la précédente, nous allons prendre comme hypothèse : 



L'action dhin élément magnétique sur un élément de courant peut être 

 remplacée par Vaction des deux pôles de cet élément magnétique. 



Nous verrons après comment cette hypothèse permet de déterminer |. 



Nous nous appuierons tout d'abord sur les propositions qui expriment les 

 relations qui existent entre le Potentiel Electromagnétique Si et les actions 

 exercées par un aimant sur un courant. Ces propositions sont tellement sem- 

 blables à celles qui expriment comment les actions mutuelles des courants 

 électriques se déduisent du Potentiel Electrodynamique II qu'il serait fasti- 

 dieux et initile d'en reprendre la démonstration. Nous nous contenterons de 

 les énoncer. En les énonçant, nous ne nous limiterons pas simplement aux 

 courants uniformes ; nous envisagerons de suite le cas de courants linéaires 

 quelconques. 



Voici les propositions dont il s'agit: 



La première concerne l'action d'un aimant et d'un courant réalisable 

 quelconques: 



Lorsqu'on déplace Vun par rapport à Vautre un courant linéaire réali- 

 sable quelconque et un aimant quelconque, en laissant constants le moment 

 magnétique en chaque point de l'aimant et l'intensité en chaque point du cou- 

 rant, le Potentiel Electromagnétique mutuel de V aimant et du courant subit 

 une variation égale au signe près au travail effectué dans ce déplacement par 

 les actions mutuelles de l'aimant et du courant. 



La seconde concerne l'action d'un aimant quelconque sur un élément de 

 courant quelconque. 



