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Lorsqu'on déplace un élément de courant AB = ds, traversé par un cou- 

 rant d'intensité I an point A, et d^ntensité (/ + — ds] au point B, de manière 



\ ds J 



à f amener dans une position voisine A'B\ les actions exercées sur cet élé- 

 ment de courant par un aimant placé dans son voisinage effectuent im travail 

 virtuel égal au Potentiel Electromagnétique de Vaimant sur un courant fermé 

 ainsi formé: 



1". Vêlement AB parcuru par le courant qui le traverse en réalité; 

 2°. Le trajet BB' de Vextrémité B parcouru de B en B' par un cou- 

 rant d intensité ( J + — äs]- 

 \ ds I 



3°. L'élément B'Ä parcouru de B' en A' par un courant d'intensité 



( 



/4^*1; 



4". Le trajet renversé A' A de Vextrémité A, parcouru de Ä en A par 

 un courant dHntensité L 



L'action exercée par un aimant quelconque sur un élément de courant 

 quelconque peut toujours se ramener: 



1". A une force, de composantes Xds, Yds, Zds, appliquée au milieu de 



l'élément ; 

 2". A un couple dont l'axe ait pour composantes Lds, Mds, Nds ; 

 3". A une variation dans la tension du fil. 



Le théorème précédent, joint à ce théorème que le Potentiel Electro- 

 magnétique d'un aimant quelconque sur un courant fermé et uniforme quel- 

 conque est une quantité infiniment petite de l'ordre de l'aire embrassée par 

 le courant suffit à démontrer, comme en Electrodynamique, que les compo- 

 santes de l'axe du couple sont toutes trois égales à et que la variation de 

 la tension est aussi égale à 0. L'action d'un aimant quelconque sur un élé- 

 ment de courant quelconque se réduit donc à une force unique appliquée au 

 milieu de l'élément.. 



Il en est ainsi en particulier pour l'action d'un élément magnétique quel- 

 conque sur un élément de courant quelconque. Considérons donc un élément 

 magnétique quelconque et soient Xds, Yds, Zds, les composantes de l'action 

 qu'il exerce sur un certain élément de courant ds. Soient il/ et M' les deux 



