Application de la Thermodynamique. 35 



pôles de l'élément magnétique ; — ft et fi les quantités de fluide magnétique 

 qu'on y suppose concentrées ; nous dirons que l'action de l'élément magnétique 

 peut être remplacée par celle de ses deux pôles si l'on peut écrire : 



X. — -zr dl , 



dl- ' 



ôH 



dl étant la distance des deux points M et M', F, (r, H, trois quantités qui 

 dépendent d'une manière uniforme de la quantité de fluide (i, de la position 

 relative du point M et de l'élément ds, enfin des propriétés du courant qui 

 traverse l'élément ds. 



Cherchons à quelles conditions l'action d'une élément magnéticjue pourra 

 être remplacée par l'action des ses deux pôles. 



En premier lieu, nous remarquerons que la quantité (t et la distance dl 

 ne sont point fixes. Elles sont seulement assujetties à cette condition que 

 leur produit demeure constant et égal à 9/îdv., dv étant le volume de l'élé- 

 ment magnétique et ^/f l'intensité d'aimantation en un point de cet élément. 

 Mais l'action de l'élément magnétique sur l'élément de courant ne devant pas 

 dépendre de la distance arbitraire des deux points M et M\ on voit que les 



trois quantités -, — , , doivent être proportionnelles à (< et que les 

 dl dl dl 



égalités précédentes peuvent s'écrire : 



X = u ^ dl, 



^ dl 



271 Y=u^dl, 



' ' dl ' 



r, dh ,, 



/', g, h étant, lorsque l'élément de courant est donné, trois fonctions uniformes 

 des coordonnées du point J/. 



De là se déduit ce premier théorème: 



